Полный текст

Введение Разработка общей теории описания и моделирования пластического деформирования и разрушения твёрдых тел, а также развитие методологии построения определяющих уравнений механики сплошных сред в настоящее время неразрывно связаны с представлениями о нагружаемой среде как о многомасштабной нелинейной открытой динамической системе [1, 2]. В многочисленных работах (см., например, [3, 4]) установлено, что разрушению твердых тел, том числе хрупких и квазихрупких, в поле внешних сил предшествует появление некоторой плотности дефектов кристаллического строения (дислокаций, деформационных вакансий и др). Коллективные движения таких дефектов на разных структурных уровнях в диапазоне масштабов от нано- до макроуровней являются актами пластической деформации, и процесс разрушения, по сути, является заключительной стадией пластической деформации твёрдого тела. Однако выявление кооперативных явлений в условиях разрушения и в большей степени динамического разрушения наталкивается на ряд трудностей экспериментального и теоретического характера. Например, непонятно, какой параметр необходимо взять за основу при поиске корреляций между скоростью деформации, типом излома и доминантным механизмом структурной аккомодации. В то же время за последние два - три десятилетия установлено, что профиль и поверхность динамически разрушаемых материалов являются фрактальными объектами [5-7]. В этом случае характеристикой поверхности излома является фрактальная размерность либо его контура, либо его поверхности. В первом случае , во втором - . Поэтому в настоящей работе представлены результаты исследований, направленных на возможное использование фрактальной размерности в качестве характеристики, позволяющей связать между собой различные параметры процесса разрушения и динамические свойства материала. Естественно, одна характеристика поверхности излома не может дать исчерпывающего описания такого сложного процесса, как динамическое разрушение. Поверхность разрушения, сформированная ансамблем из микро-, мезо- и макродефектов при механизме разрушения даже одной физической природы, будет представлена бесконечным числом фрактальных размерностей (так называемый мультифрактальный подход [8]). Однако применение даже одной фрактальной размерности может быть, как будет показано (и неоднократно было показано одним из авторов настоящей работы (см., например, [7, 9, 10]) ниже, весьма эффективным инструментом в исследованиях материалов. 1. Материалы и методика эксперимента Для изучения динамических свойств титанового сплава 3М, нержавеющей стали 08Х18Н10Т и бронзы БрАЖНМц 9-4-4-1 (типичные сплавы для трубопроводной судовой арматуры) применялся метод Кольского с использованием разрезного стержня Гопкинсона (РСГ) [11, 12]. Исследуемые сплавы имели следующие стандартные механические характеристики: титан 3М - = 660 МПа, = 710 МПа, = 22 %, = 36 %; сталь 08Х18Н10Т - = 270 МПа, = 595 МПа, = 59%, = 70 %; бронза - = = 390 МПа, = 725 МПа, = 35%, = 18 %; Установка и схема проведения испытаний приведены на рис. 1. Рис. 1. Схема экспериментальной установки с РСГ Fig. 1. Scheme of an experimental setting with SHB Вид образца для испытаний представлен на рис. 2. Диаметр рабочей части образца d0 = 5 мм, длина - 10 мм, общая длина образца l0 = 40 мм. Микроструктурные исследования металлических образцов проводились с помощью световых микроскопов «Аффри» и «Аксиоверт». Размер зёрен в исследованных сплавах в исходном состоянии находился в диапазоне 20-50 мкм. Фрактальная размерность определялась методом вертикальных сечений по длине контура разрушения образцов при разных увеличениях [13]. Рис. 2. Вид образца для испытаний с помощью РСГ Fig. 2. Sample for testing using SHB 2. Результаты экспериментов и их обсуждение Результаты динамических испытаний, полученные с помощью РСГ, представлены в табл. 1. Таблица 1 Результаты испытаний материалов на динамическое растяжение Table 1 Results of dynamic strain testing of materials Материал Скорость деформации , с-1 Предел текучести , МПа Предел прочности , МПа Относительное удлинение , % Относительное сужение , % Титан 3М 800 775 ± 15 825 ± 25 20 ± 2,5 44 ± 1,0 1100 725 ± 25 830 ± 10 26,5 ± 0,5 42,5 ± 0,5 1500 810 ± 10 880 ± 20 22,5 ± 0,5 44 ± 1,0 Сталь 08Х18Н10Т 1300 450 ± 5 925 ± 25 53 ± 0,5 65 ± 0,5 1600 550 ± 5 975 ± 25 55 ± 0,5 64,5 ± 1,5 2000 570 ± 5 950 ± 10 55 ± 1,5 66,5 ± 0,5 Бронза БрАЖНМц 1150 525 ± 5,0 850 ± 50 31 ± 1,0 31 ± 1,0 1500 575 ± 15 900 ± 10 31 ± 1,0 33 ± 2,0 1800 600 ± 5,0 950 ± 10 31 ± 0,5 32 ± 0,5 Полученные результаты динамических испытаний показали, что в исследованных диапазонах скоростей деформации ( ) прочностные характеристики ( и ) титанового сплава 3М, нержавеющей стали 08Х18Н10Т и бронзы БрАЖНМц различаются незначительно, но отличаются (и достаточно сильно) от аналогичных значений при статических испытаниях. Практически не отличаются с ростом скорости деформации параметры пластичности ( и ) исследованных материалов. Отмеченные особенности давали основание полагать, что с ростом скорости деформации релаксационные свойства структуры не успевали аккомодировать структурные искажения, локализуя область критической повреждаемости материалов накануне акта разделения образцов на части. Последующие фрактографические и металлографические исследования подтвердили высказанное предположение. Например, на поверхностях разрушения были зафиксированы признаки квазихрупкого разрушения в виде микротрещин расслоения и ямок - элементов поверхности разрушения чашеобразной формы, образующихся в процессе пластического течения металла (рис. 3) [14]. 100 мкм х100 а б Рис. 3. Микротрещины расслоения (указаны стрелкой) в стали 08Х18Н10Т (а); ямки в титане 3М (б) Fig. 3. Microcracks of delamination (arrow) in 08Kh18N10T (a) stainless steel, holes in 3M titanium (б) С повышением скорости деформации от 1300 до 2000 с-1 в зоне разрушения образцов стали 08Х18Н10Т в структурных изменениях зафиксирована последовательность структур от неравноосных (50×10) мкм фрагментов до каналов деформации в форме полос шириной (15 ± 5) мкм и менее 5 мкм (рис. 4). То есть при увеличении скорости деформации характерный размер представительного (активационного) объёма, в пределах которого происходят процессы микропластической деформации, уменьшается. Рис. 4. Структуры стали 08Х18Н10Т в зоне разрушения образцов: а - 1300 с-1; б - 1600 с-1; в - 2000 с-1 Fig. 4. Structures of steel 08Х18Н10Т in the samples destruction areas: а - 1300 с-1, b - 1600 с-1, с - 2000 с-1 В титановом сплаве 3М с повышением скорости деформации от 800 до 1500 с-1 также выявлены цепочки полигонов в форме параллелепипедов размерами 30×50 мкм, структурные объекты полосового вида шириной (20 ± 5) мкм и каналы деформации шириной до ~ 13-15 мкм (рис. 5). Налицо тот же эффект: уменьшение размеров активационного объёма с ростом скорости деформации. Можно предположить, что в бронзе пластическая деформация осуществлялась в виде движения зеренных потоков (рис. 6). Такой механизм пластической деформации характерен для высокоскоростного нагружения и подтверждается непосредственными измерениями при помощи дифференциальной лазерной интерферометрии [15]. Данный механизм приводит к образованию каналов микромезопластической деформации, которые на микрофотографиях образцов выглядят в виде полос. Как известно, полосовая структура характерна для мезоскопического масштабного уровня пластической деформации [16]. Можно также отметить, что поверхность разрушения для бронзы в некоторых случаях напоминала регулярные фрактальные структуры, так называемые фигуры (звёздочки) Коха [13] (рис. 7), что указывало на несомненную фрактальную геометрию поверхности. По мере увеличения скорости деформации от 1150 до 1800 с-1 ширина каналов микромезопластической деформации уменьшалась от 80-200 до 20-30 мкм. Между каналами микро- мезопластической деформации были видны микротрещины различной длины. Такие микродефекты свидетельствуют о скоростной неоднородности движения частиц среды в зоне пластического течения материала образца. Рис. 5. Структуры титанового сплава в зоне разрушения образцов: а - 800 с-1; б - 1100 с-1; в - 1500 с-1 Fig. 5. Structures of titanium alloy in the sample destruction area: а - 800 с-1, b - 1100 с-1, с - 1500 с-1 а б в Рис. 6. Структура бронзы в зоне разрушения образцов: а - 1150 с-1, б - 1500 с-1, в - 1800 с-1 Fig. 6. Structure of bronze in the sample destruction area: а - 1150 с-1, b - 1500 с-1, с - 1800 с-1 Рис. 7. Часть поверхности разрушения образца из бронзы БрАЖНМц ( = 1500 с-1) Fig. 7. Part of destruction surface made of BrAZhNMts bronze ( = 1500 с-1) Полученные результаты косвенно подтверждают концепцию Ю.И. Мещеряковым с сотрудниками о том, что в процессе динамического нагружения кроме средней скорости частиц существует и дисперсия распределения по скоростям, которая возникает в случае движения соседних участков материала с разными скоростями [17, 18]. Скоростная неоднородность среды может быть ответом на вопрос, который был поставлен в [19]: почему собственно фрактальны поверхности разрушения (или в чём заключается природа фрактальности поверхности разрушения)? На основании предполагаемых структурно-геометрических переходов профили поверхностей разрушения представлены в форме самоаффинных фрактальных кривых [20]. По полученным с помощью фотографий длинам контуров поверхностей при каждом увеличении были определены фрактальные размерности Df, значения которых приведены в табл. 2. Таблица 2 Фрактальные динамические характеристики Table 2 Fractal dynamic characteristics Материал Скорость деформации , с-1 Деформация образца Предел прочности , МПа Относительное сужение , % Титан 3М 800 0,1 1845 1,11 64 1100 0,12 1480 1,09 56 1500 0,09 1290 1,06 42 Сталь 08Х18Н10Т 1300 0,18 2175 1,23 88 1600 0,24 1885 1,13 70 2000 0,29 1145 1,08 52 Бронза БрАЖНМц 1150 0,17 2250 1,34 64 1500 0,22 1850 1,23 56 1800 0,24 1790 1,18 49 Примечания: величина используемого масштаба x = 50 мкм. Отметим, что с ростом скорости деформации фрактальная размерность незначительно монотонно уменьшается, при этом её абсолютные значения превосходят 1 (размерность линии). Для того чтобы проранжировать механические свойства исследуемых материалов в исследованном диапазоне скоростей при помощи найденных значений скоростей деформации, найдем связь между некоторыми характеристиками металла и Df. Прежде определим связь между ψd и Df. С этой целью запишем формальное определение относительного сужения: , (1) где F0 - начальная площадь поперечного сечения цилиндрического образца; Fcr - конечная площадь поперечного сечения образца после его разрыва. Подставляя в (1) значения площадей, выраженные через их диаметры, получим . (2) Здесь d0, dcr - соответствующие диаметры образцов. Отметим, что соотношения (1) и (2) справедливы как для квазистатического нагружения, так и для динамического. Длина (L) фрактальной линии определяется из соотношения [13] , (3) где х - величина используемого масштаба; L0 - расстояние между двумя рассматриваемыми точками по прямой. Из (2) и (3) следует, что в некоторых (если не в большинстве) случаях относительное сужение будет отрицательной величиной. Такое положение является, конечно же, нелогичным и не отражает физику процесса. Понятно, что чем выше значение фрактальной размерности, тем более вязким становится характер разрушения образца. Поэтому в случае фрактальности контура поверхности разрушения формула (2) для относительного сужения должна иметь следующий вид: . (4) Подставим (3) в (4), в результате получим (с учётом обозначений (4)) . (5) В соответствии с теорией метода РСГ истинные значения напряжений связаны с текущей площадью поперечного сечения образца соотношением (записанное применительно к растяжению) , (6) где средняя относительная деформация образца. Соотношение (6) является формальной зависимостью, учитывающей изменение начальной площади образца за счёт образования шейки. Однако на самом деле средняя сила Р, разрывающая образец, действует на истинную площадь, которая за счёт шероховатости (изрезанности) поверхности разрушения имеет совершенно другое (большее) значение. Это увеличение площади поверхности математически можно учесть при помощи фрактальной размерности контура разрушения. Тогда истинное значение динамического предела прочности , (7) где - истинное значение диаметра в момент времени , при котором определяется предел прочности. Рассчитанные по зависимостям (5) и (7) значения (с учётом фрактальности площади поверхности разорванных образцов) динамического относительного сужения и динамического предела прочности представлены в табл. 2 (значения взяты из диаграмм динамического деформирования образцов). Анализ представленных в табл. 2 значений вышеуказанных характеристик для испытанных материалов показал, что получены достаточно парадоксальные результаты. А именно: пределы прочности для всех скоростей деформации выросли, хотя и не в одинаковой степени (как результат, наибольшим значением предела прочности обладают образцы, испытанные при меньшей скорости деформации), для двух скоростей деформации выросли и значения характеристики пластичности ψ. Также необходимо отметить, что характеристики металла при разных скоростях деформации (в достаточно небольшом диапазоне их изменения) стали существенно более отличимы друг от друга. Таким образом, незначительные изменения двух параметров (механических характеристик и фрактальной размерности) приводят к значительным изменениям окончательных значений механических характеристик (предела прочности и относительного сужения). В целом по результатам исследования установлено следующее: 1) по мере приближения к акту окончательного разрушения структурные аккомодационные процессы микропластической деформации аккумулируются в пределах активационного объема, размер которого уменьшается с ростом скорости нагружения; 2) величина активационного объёма не превосходит размеров зерна; 3) в последовательности выявленных структурных изменений пространственные размеры характерных объектов меняются пропорционально. Например, в стали как 50:15:5 ~ 3, а в титане как 30:20:13 ~ 1,5, в бронзе 100:50:25 = 2. Отмеченные особенности интерпретированы как структурно-геометрические переходы; 4) профили разрушенных поверхностей можно представить в виде самоаффинных фрактальных кривых. Учёт фрактальности профиля позволяет с помощью его фрактальной размерности определить истинную (эффективную) площадь поверхности разрушения и получить истинные (эффективные) значения предела прочности и относительного сужения. Получаемые значения позволяют более чётко проранжировать свойства материалов в узком диапазоне изменения скорости деформации. И, наконец, можно предполагать, что в условиях высокоскоростного нагружения повреждение материала реализуется последовательно с участием ансамблей дефектов кристаллического строения путем накопления и смены их пространственной организации. Вероятная последовательность структурных переходов представлена на рис. 8. Вначале - у границ зёрен (рис. 8, а), где происходит накопление дислокаций. На втором этапе (рис. 8, б) образуются мультипольные структуры внутри зерна, а на третьем происходят зернограничные расслоения и/или образование каналов деформации (рис. 8, в). Приведенная последовательность структурных изменений характеризует релаксационные свойства деформируемой среды. При исчерпании запаса пластичности инициируется отрыв материала с образованием поверхности разрушения. а б в Рис. 8. Схема структурно-геометрических переходов накануне акта разрушения в последовательности: а - приграничные дислокационные сплетения; б - мультипольные образования; в - каналы деформации Fig. 8. Scheme of structurally geometrical transitions before destruction in the following consequence: a - contour dislocation networks; b - multipole formations; c - deformation channels

Об авторах

Г Г Савенков

Санкт-Петербургский государственный технологический институт; Машиностроительный завод «Армалит»

Email: sav-georgij@yandex.ru

А В Кузнецов

Машиностроительный завод «Армалит»

Email: avkuznecov@armalit1.ru

А М Брагов

Научно-исследовательский институт механики Национального исследовательского Нижегородского государственного университета им. Н.И. Лобачевского

Email: bragov@mech.unn.ru

А Ю Константинов

Научно-исследовательский институт механики Национального исследовательского Нижегородского государственного университета им. Н.И. Лобачевского

Email: constantinov.al@yandex.ru

А К Ломунов

Научно-исследовательский институт механики Национального исследовательского Нижегородского государственного университета им. Н.И. Лобачевского

Email: lomunov@mech.unn.ru

Список литературы

Статистика

Просмотры

Аннотация - 128

PDF (Russian) - 31