Full Text

Введение Сенсорика за последние годы сформировалась в самостоятельную высокотехнологичную ветвь измерительной техники [1], одной из центральных задач которой является разработка все более совершенных датчиков для диагностирования различных физико-механических параметров исследуемых объектов. К новым датчикам предъявляются все более высокие требования. В частности, наряду с высокими метрологическими характеристиками особое значение придается их высокой надежности, долговечности, стабильности, малым габаритам, массе и энергопотреблению, возможности встраивания в объекты и системы мониторинга, совместимости с микроэлектронными и компьютерными устройствами обработки информации, низкой себестоимости, что в наибольшей степени характеризует именно оптико-электронные волоконные датчики. В [1] рассмотрены классификация, принципы действия, конструкции, параметры и характеристики оптико-электронных и волоконно-оптических датчиков, дан анализ влияния различных факторов на характеристики датчиков и приведены принципиальные схемы построения электронных и оптических датчиков для решения различных промышленных, технологических и медицинских задач. Различие между активными и пассивными датчиками обусловлено различием принципов их функционирования, отражающих, в свою очередь, фундаментальные отличия: активные датчики сами являются генераторами информативного выходного сигнала различной физической природы, пассивные - имеют лишь информативное воздействие на процесс, в частности, через изменение удельного сопротивления изменяется сила электрического тока в проводнике или через изменение показателя преломления оптоволокна (световода) изменяются выходные характеристики светового потока. В активном пьезоэлектрическом датчике параметр измерения, в частности внешнее давление, воздействует на пьезоэлектрический элемент, что приводит к деформации и появлению на его гранях электрических зарядов противоположного знака, величина которых связана с измеряемым давлением. Световод может использоваться в качестве линии передачи информативного сигнала и/или чувствительного элемента, в частности, в виде участка световода с дифракционной решеткой Брэгга [2-6]; механолюминесцентный эффект использован в конструкциях датчиков [7]. В [8-11] представлены результаты теоретических и экспериментальных исследований по оценке механических свойств и деформаций полимерных композиционных материалов с помощью интегрированных в структуры материалов оптических волокон с решетками Брэгга. В [12] найдено распределение деформации по длине оптоволоконного датчика, и установлена минимально допустимая длина датчика для различных случаев нагружений в результате численного моделирования деформационных процессов в системе «подложка-клей-оптоволоконный датчик» в рамках линейной теории термовязкоупругости. Возможность измерения градиентных полей деформаций волоконно-оптическими датчиками с решетками Брэгга продемонстрирована в [13] на примере пластины с вырезами в сравнении с результатами, полученными при использовании трехмерной цифровой оптической системы, и с результатами численного моделирования методом конечных элементов. Оценки технологических деформаций в полимерных композиционных образцах с использованием внедренных волоконно-оптических датчиков с решетками Брэгга даны в [14]. Другим перспективным решением проблемы диагностирования неоднородных полей деформаций и наличия дефектов в элементах композитных конструкций являются сенсорные пьезоэлектрические сети [15-17], внедренные в структуру конструкции. Моделирование процессов в пьезоэлектрических чувствительных элементах датчиков проводится на основе решений соответствующих связанных краевых задач электроупругости аналитическими [18-21] или численными [22-26] методами механики сплошной среды. В [27-30] предложены новые конструкции пьезоэлектролюминесцентных оптоволоконных датчиков для уточненного диагностирования давления [27-29] и сложного объемного напряженно-деформированного состояния композитных конструкций [30] с использованием алгоритмов [28, 29] обработки приемником-анализатором интегральных оптических сигналов на выходе из световода датчика. Информативный световой сигнал возникает на локальном участке датчика в силу механолюминесцентного эффекта, обусловленного взаимодействием пьезоэлектрического и электролюминесцентного слоев датчика, и передается по световоду к приемнику-анализатору; наличие управляющих электродов позволяет диагностировать локации неоднородностей давления по длине датчика. Цель - разработка математической модели импульсной локации неоднородностей давления по длине оптоволоконного пьезоэлектролюминесцентного датчика [27] с использованием локационного сканирующего электрического видеоимпульса на управляющих электродах по результатам замеряемой на торцевом сечении волоконного датчика интенсивности исходящего из оптоволокна света для различных моментов времени; для частного случая - сканирования предельно узким импульсом - получить аналитическое решение для диагностируемого неоднородного давления, что значительно упростит известный алгоритм [29] обработки светового сигнала на выходе из оптоволокна датчика. 1. Оптоволоконный пьезоэлектролюминесцентный датчик Датчик давления (рис. 1) [27-29] представляет собой составное слоистое волокно, состоящее из оптоволокна 1, электролюминесцентного 2 и с радиальной поляризацией пьезоэлектрического 3 цилиндрических концентрических слоев с внутренним фотопрозрачным, в частности, перфорированным или сеточным 4 и внешним 5 непрерывными управляющими электродами. Действие радиального напряжения (давления) на некотором локальном участке внешней боковой поверхности датчика приводит к соответствующим деформациям участка пьезоэлектрического слоя 3 и появлению в нем и в смежном с ним локальном участке электролюминесцентного слоя 2 электрического поля, приводящего к свечению локального участка электролюминесцентного слоя внутрь (через фотопрозрачный электрод 4) оптоволокна 1; управляющие электроды 4, 5 с напряжением дают возможность изменять, в частности, однородно или неоднородно по длине датчика электрическое напряжение на электролюминесцентном слое 2 и как результат величину интенсивности света на выходе из оптоволокна. 5 1 3 2 4 Рис. 1. Датчик давления с управляющим напряжением и интенсивностью света на выходе из световода Fig. 1. Sensor of pressure with the operating voltage and intensity of light at the exit from the light guide 2. Математическая модель сканирования Рассмотрим процесс сканирования неоднородного давления по оси датчика локационным электрическим управляющим напряжением на электродах, которое представим в виде суммы некоторого постоянного по длине значения и локационного электрического видеоимпульса прямоугольной формы , распространяющегося в положительном направлении оси . (1) В произвольный момент времени импульсная функция отлична от нуля и равна значению лишь на локальном участке с координатами и длиной с центром в точке , где координаты начального и конечного положений центра импульса и соответственно, координата длина электрода время прохождения центром одиночного импульса от начального до конечного положений скорость распространения импульса . Таким образом, для диагностики давления на участке с центром имеем (после проведенных в циклах диагностики замеров интенсивностей света на выходе оптоволокна) функцию , заданную через узловые значения интенсивности света на выходе оптоволокна и управляющего напряжения на участке , где моменты времени прохождения импульсом этого участка Однородная составляющая и величина импульса постоянны в течение каждого цикла диагностики и варьируются, в частности увеличиваются на некоторую малую величину лишь при начале следующего цикла для случая , где минимальное и максимальное значения амплитуда импульса - число циклов диагностики. Рассмотрим вероятностную модель, в которой распределение действующего на боковую цилиндрическую поверхность волоконного датчика внешнего давления по координате описываем непрерывной случайной величиной , реализациями которой являются различные значения действующего давления , где ; аналогично для случайной величины реализациями являются различные значения на соответствующем локальном участке датчика. Электрическое напряжение на электролюминесцентном локальном участке датчика (2) также является случайной величиной, связанной с давлением параметрами датчика , . Найдем функции плотности распределения этого давления по анализу интенсивности света на выходе из оптоволокна датчика. Считаем, что свойства электролюминесцентного элемента заданы «S-образной» кривой зависимости интенсивности свечения от приложенного напряжения с характерными точками заданных пороговых напряжений: для начала свечения и для начала насыщенного свечения электролюминесцентного элемента (рис. 2). Алгоритм расчета функции плотности распределения давления на локальном участке оптоволоконного датчика рассмотрен в [29], согласно которому искомая функция является решением интегрального уравнения Фредгольма 1-го рода , (3) Рис. 2. Заданная функция и производная интенсивности свечения электролюминесцентного элемента от значений приложенного напряжения Fig. 2. The set function and derivative of luminescence intensity of the electroluminescent element on the values of the enclosed voltage где границы интегрирования (4) с учетом (2). В каноническом виде интегральное уравнение Фредгольма (3) имеет вид , (5) где разностное ядро (6) с учетом новых переменных , , (7) известная с учетом (7) и искомая функции, границы интегрирования: , или , с учетом (4), , . Различные аналитические и численные методы решения интегральных уравнений Фредгольма (5) даны в [31-35]. В частном случае, когда зависимость - ступенчатая функция (пунктирная линия на рис. 2), производная в ядре (6) уравнения (5) выражается через дельта-функцию Дирака и из (3) получим решение для искомой функции плотности распределения , (8) где константа максимальная интенсивность свечения участка электролюминесцентного элемента оптоволоконного датчика длиной . Для случая, когда на рассматриваемом участке диагностируемое давление или когда ширина сканирующего импульса является предельно малой величиной и давление для функция плотности распределения вырождается к виду (9) и из интегрального (3), (5) получим алгебраическое уравнение , (10) функция интенсивности свечения на выходе из оптоволокна , (11) где обусловлено возможным свечением участка . В частности, значение в (1) может быть подобрано из условия отсутствия свечения на выходе из световода в отсутствие импульса. В результате получим искомое решение для величины диагностируемого давления (12) где - функция, обратная известной (см. рис. 2) величина (13) выражается через экспериментально измеренную интенсивность для соответствующего значения управляющего напряжения . Отметим, что в (12) - это давление в малой окрестности внешней границы сечения датчика с координатой ; величина рассчитывается через интенсивность света на выходе из световода в момент времени где - скорость распространения электрического импульса (света), начальный момент времени соответствует моменту входа импульса в датчик. 3. Области допустимых значений параметров управляющего напряжения Для диагностики оптоволоконным датчиком значений давления из всего рабочего диапазона необходимо выполнение условий: во-первых, минимальное значение управляющего сигнала должно приводить к прекращению свечения ( ) даже на участке, где действует максимальное давление , и, во-вторых, максимальное значение управляющего сигнала должно приводить к максимальному «насыщенному» свечению ( ) даже на участке, где действует минимальное давление . Эти условия с учетом того, что напряжение на электролюминесцентном элементе, например на участке действия импульса, имеет вид (2), запишем как систему неравенств (14) с использованием заданных пороговых напряжений для начала свечения и для начала насыщенного свечения электролюминесцентного элемента. Для случая, когда величина импульса , систему (14) преобразуем к виду (15) с учетом равенств (1), амплитуды импульса и допуская для общего случая вариации однородной составляющей управляющего напряжения на интервале значений . Таким образом, область допустимых значений параметров управляющего сигнала найдем из решения системы (16) где коэффициенты (17) с учетом того, что . Для случая, когда в (15), (16) полагаем равенства (18) В частности, при амплитуда импульса выбирается из области допустимых значений (16) (19) Для случая, когда импульс отсутствует, область допустимых значений границ для варьирования величины однородной составляющей управляющего напряжения находим из системы (20) 4. Результаты численного моделирования Численный расчет области допустимых значений параметров: управляющего напряжения на рис. 3 проведен (18) для значений границ: действующего на участке давления , пороговых напряжений для начала и насыщенного свечений электролюминесцентного элемента (см. рис. 2), параметров датчика , [28, 29] и рассчитанных значений коэффициентов (17). Вертикальным красным отрезком на рис. 3 обозначены допустимые значения амплитуды импульса для случая (19) отсутствия однородной составляющей в управляющем напряжении (1). На рис. 4, а построены зависимости интенсивности света (с учетом , где интенсивность свечения участка , который светится лишь при значении и производной на выходе из оптоволокна от управляющего напряжения при заданном равномерном законе распределения действующего давления на участке в границах , с параметрами датчика относительной длиной участка Значение амплитуды импульса было выбрано с учетом области допустимых значений параметров управляющего напряжения (см. рис. 3). Пунктирные графики (см. рис. 4, а) зависимостей интенсивности света и производной от управляющего напряжения на участке построены для случая, когда функция задана в виде ступенчатой функции (см. рис. 2) с параметрами Рис. 3. Область допустимых значений параметров , управляющего напряжения Fig. 3. Domain of admissible values of parameters: , of operating voltage На рис. 4, б для случая наличия лишь однородной по длине датчика составляющей варьируемого управляющего напряжения в отсутствие импульса построены зависимости интенсивности света и производной (5) на выходе из оптоволокна от управляющего напряжения при заданном равномерном законе распределения действующего давления по всей длине в границах Допустимые значения границ варьирования величины управляющего напряжения найдены из решения (20). Пунктирные графики на рис. 4, б рассчитаны для случая, когда функция задана в виде ступенчатой функции (см. рис. 2). Граничные значения давлений связаны с соответствующими характерными значениями управляющего напряжения зависимостью с учетом (2); для рассматриваемого случая (см. рис. 4, б) имеем значения Рис. 4. Рассчитанная функция свечения из оптоволокна и производная для диагностирования давления на локальном участке (а) и по всей длине (б) датчика Fig. 4. The calculated function of luminescence from optical fiber and derivative for diagnosing of pressure on the local segment (а) and along the whole length (b) of the sensor Рис. 5. Распределение давления (а) и функция свечения из оптоволокна для различных величин электрического импульса сканирования (б) Fig. 5. Distribution of pressure (а) and luminescence function from the optical fiber for various values of an electric impulse of scanning (b) Для неоднородного распределения давления (рис. 5, а) были решены прямая (11) и обратная (12), (13) задачи для заданной на рис. 2 функции свечения, где время прохождения импульсом всей длины датчика со скоростью ширина импульса начальный момент времени соответствует моменту входа импульса в датчик, момент выхода света из световода. В прямой задаче найдены (рис. 5, б) функции свечения на выходе из оптоволокна для различных численных значений: (○), (Δ), (□), (◊), ( ), ( ) электрического импульса сканирования; предел насыщенного свечения наступает при значении (пунктирная линия). В обратной задаче найдено распределение давления (см. рис. 5, а) по значениям функции интенсивности свечения , в частности для значения управляющего напряжения (◊), для которого отсутствуют «неинформативные зоны» из участков с «нулевыми» ( ) и «насыщенными» значениями интенсивности свечения (см. рис. 5, б), где относительная ширина импульса . Отметим, что если для некоторого значения есть неинформативные зоны для функции интенсивности свечения , то необходимо дополнительно провести измерения для другого значения уже с информативными участками в этих зонах, в частности взаимодополняющие графики (□), ( ) на рис. 5, б. Таким образом, сканирование неоднородного давления предельно узким видеоимпульсом позволяет получить аналитическое решение (12), что значительно упрощает известный алгоритм [29] обработки светового сигнала на выходе из оптоволокна. Заключение Разработаны алгоритм и математическая модель локации неоднородностей давления по длине оптоволоконного пьезоэлектролюминесцентного датчика с использованием локационного сканирующего электрического видеоимпульса с пошаговым изменением величины импульса на каждом цикле прохождения исследуемого локального участка . Показано, что расчет функции плотности распределения давления на локальном участке внешней боковой цилиндрической поверхности оптоволоконного датчика по результатам замеряемой на торцевом сечении датчика интенсивности света из оптоволоконной фазы для случая нелинейной зависимости интенсивности света от действующего на электролюминесцентный элемент напряжения (см. рис. 2) сводится к решению интегрального уравнения Фредгольма 1-го рода (5) с разностным ядром (6), зависящим от передаточных коэффициентов , датчика, относительной длины исследуемого локального участка и производной (см. рис. 2) заданной функции свечения электролюминесцентного элемента. Определены области допустимых значений управляющего напряжения датчика для различных режимов диагностики распределения давления (см. рис. 3). Для случая, когда ширина ( ) сканирующего импульса является предельно малой величиной, функция плотности распределения выражается через обобщенную дельта-функцию Дирака (9) и из интегрального уравнения Фредгольма (3), (5) получено аналитическое решение для величины диагностируемого давления (12) по результатам измерений интенсивности света на выходе из оптоволокна в различные моменты времени и управляющего напряжения . Представлены результаты численных решений прямой (11) и обратной (12), (13) задач для неоднородного распределения давления (см. рис. 5, а) посредством «точечного» сканирования этого давления предельно узким импульсом управляющего электрического напряжения В прямой задаче найдены (см. рис. 5, б) функции свечения на выходе из оптоволокна для различных моментов времени и значений с учетом заданной на рис. 2 функции свечения электролюминесцентного элемента; в обратной задаче найдено распределение давления (см. рис. 5, а) по значениям функции интенсивности свечения .

About the authors

Andrey A Pan’kov

Perm National Research Polytechnic University

References

Statistics

Views

Abstract - 209

PDF (Russian) - 75