Full Text

Введение Развитие методик залечивания дефектов позволяет улучшить прочностные и эксплуатационные характеристики материалов и конструкций. Для этой цели используются такие технологические приемы, как отжиг [1], высокоэнергетическое импульсное нагружение электромагнитным полем [2], лазерным излучением [3, 4], воздействием постоянного гидростатического давления [1, 5, 6]. Значительное внимание уделяется возможностям самозалечивания дефектов в материале образца - восстановлению исходного или близкого к нему состояния образца без проведения дополнительных операций. Теоретические основы самозалечивания дефектов типа трещинообразных пустот изложены в [7]. В [8-11] приведены способы самозалечивания с применением капсулированных систем, а в [12] - экспериментальные данные по самозаполнению легирующими элементами пустот, образующихся при высокотемпературной ползучести сплавов под нагрузкой. В ряде работ, посвященных технологическим аспектам залечивания дефектов, отмечается эффект воздействия сжимающих напряжений, наведенных извне или существовавших в теле до появления пустотных дефектов [1, 3-5, 13-18]. Такие напряжения в поверхностных слоях материала наводятся с помощью виброударного поверхностного упрочнения дробью [17], лазерной ударной обработки [3, 4, 14], пропускания электрического тока, вызывающего локальный разогрев металла в окрестности вершины трещины, расплавление материала и затекание его под действием окружающих остаточных напряжений внутрь трещины [15], и других технологий. В [16] приведено решение задачи о закрытии сжимающими напряжениями осевой трещины в цилиндрической оболочке, a в [17] подобная задача решается с помощью внешнего давления. В [19, 20] большие сжимающие напряжения используются для создания искусственных плоских трещин из цилиндрических отверстий в образцах, которые затем залечиваются с помощью изотермической [19] и циклической [20] термообработок. К эффекту сжатия можно отнести и самозакрытие трещиноподобных дефектов при снижении растягивающих напряжений, вызвавших раскрытие этих трещин [21, 22]. Однако, несмотря на положительный эффект, отмечается, что при некотором уровне остаточных сжимающих напряжений может наблюдаться повышенная концентрация напряжений [23-25]. В этих условиях перспективным является залечивание дефектов с использованием пластических свойств материала. В [5, 6] представлены результаты такого залечивания для поверхностных дефектов. Целью данной работы является демонстрация залечивания дефектов в поле сжимающих напряжений при уровне напряжений, достигающих предела пластичности, с возможностью образования нового неразъемного соединения на месте пустотного дефекта. Представлены результаты численного моделирования залечивания внутреннего и сквозного кольцевых дефектов. Расчеты выполнены методом конечных элементов в программной среде ANSYS Workbench [26] для цилиндра с искусственно созданным несквозным кольцевым дефектом в трехмерной постановке, а также для цилиндра со сквозной кольцевой вырезкой в плоской постановке. На однотипных пустотных дефектах проведены сравнения результатов решений упругих и упругопластических задач. 1. Залечивание внутреннего дефекта в упругопластическом поле сжимающих напряжений Рассмотрим задачу о залечивании цилиндра с внутренней кольцевой полостью, находящегося под действием внешнего давления P. Схематично сечение цилиндра показано на рис. 1, где R - радиус цилиндра, r - радиус ближайшей к оси цилиндра стороны полости, c - высота цилиндра, d - высота кольцевой полости, f - ширина кольцевой полости, a - ось цилиндра, m и n - вертикальные стороны кольцевой полости, P - внешнее давление. Рис. 1. Сечение цилиндра с кольцевой полостью Fig. 1. A cylinder cross section with an annular cavity Материал цилиндра: модуль Юнга E = 210 ГПа, коэффициент Пуассона = 0,3, предел текучести = 250 МПа. Для построения трехмерной расчетной модели использован 20-узловой гексаэдрический конечный элемент с параболической аппроксимацией переменных. Средний размер ребра гексаэдрического элемента расчетной сетки около кольцевой полости составлял l = 0,001 мм. Максимальное значение ребра гексаэдрического элемента l для всей модели принималось равным 0,01 мм. Решение задачи получено в упругой и упругопластической постановках при следующих геометрических параметрах модели: R = 10 мм, r = 9 мм, c = 1 мм, d = 0,2 мм, f = 0,01 мм. Для задачи в упругопластической постановке дополнительно задавалась кривая деформирования с учетом пластических свойств материала. Следует отметить, что задаваемая в ANSYS кривая деформирования является диаграммой одноосного растяжения материала. Переход к пластическому состоянию в расчетной модели находится из условия пластичности Мизеса. Решение нелинейной упругопластической задачи выполняется по итерационной схеме Ньютона - Рафсона [26] с пересчетом матрицы жесткости на каждой итерации. Оценка степени залечивания дефекта, образованного полостью, получена посредством анализа зависимости радиальных перемещений Ur вертикальных сторон m и n от величины внешнего давления P. На рис. 2 представлены характерные графики зависимостей Ur (Z, P), полученных в результате упругопластического решения задачи (Z - вертикальная координата по высоте полости с началом в ее центре). Результаты расчета показывают, что увеличение внешнего давления P ведет к сближению сторон m и n кольцевой полости. Видно, что незначительное увеличение давления до предела текучести приводит к кардинальному сближению этих сторон Максимальное сближение сторон полости наблюдается в ее средней части при Z = 0 (рис. 2); здесь же возникает максимальное контактное давление pc. Высота области полного соприкосновения сторон m и n определялась параметром s (см. рис. 2), а соотношение залеченного объема и объема исходной полости определялось величиной Vr, %. В табл. 1 приведены результаты численного расчета величин h0, pc, s и Vr в зависимости от внешнего давления P для упругопластической постановки задачи. Рис. 2. Изменение радиальных перемещений сторон кольцевой полости по высоте полости при давлении, незначительно меньшем и равном пределу текучести материала цилиндра Fig. 2. Variation of radial displacements of the annular cavity sides over the cavity height at a pressure slightly lower and equal to the yield point of the cylinder material Таблица 1 Результаты расчета параметров h0, pc, s и Vr в зависимости от внешнего давления P Table 1 Computation results of parameters h0, pc, s and Vr depending on the external pressure P P, МПа h0·10-3, мм pc, МПа s, мм Vr, % 240 8,186 - - 17,56 245 5,09 - - 46,07 247,5 2,498 - - 67,05 249 0,608 - - 83,44 250 0 33,07 0,085 88,27 255 0 89,4 0,124 94,16 260 0 127,5 0,137 96,6 На рис. 3 представлены эпюры контактных давлений pc по высоте заполнения полости для уровней внешнего давления в 250, 255 и 260 МПа, при которых возникали состыкованные участки несквозной полости. Рис. 3. Эпюры контактного давления по высоте состыковавшихся участков внутренней полости цилиндра для внешнего давления P = 250, 255 и 260 МПа Fig. 3. Plots of the contact pressure along the height of the docked sections of the inner cavity of the cylinder for external pressure P = 250, 255, and 260 MPa Как видно из табл. 1 и рис. 3, соприкосновение сторон m и n полости возникает при уровне давления P = 250 МПа, равном пределу текучести материала. При этом длина области s составляет 42,7 % от высоты полости d, а заполнение полости происходит на 88,3 %. Увеличение давления до P = 260 МПа приводит к возрастанию области контакта до 68,8 % от исходной высоты полости, а ее заполнение достигает 96,6 %. При этом в области полного контакта возникают сжимающие напряжения с максимальным значением в 50 % от исходного давления. Как известно [27], при сдавливании металлов и сплавов пластическая деформация разрушает и удаляет хрупкие поверхности окисных пленок, расширяет контакт соединяемых поверхностей, т.е. обеспечивает условия, необходимые для образования и развития объемного процесса диффузии, лежащего в основе диффузионной сварки. Основными факторами, способствующими диффузионной сварке, являются давление и температура. Многочисленными опытами установлено, что между этими параметрами существует зависимость, близкая к гиперболической, особенно при малых температурах и больших давлениях. Эта зависимость справедлива при условии приблизительно равной прочности соединений, сваренных при различных температурах нагрева и давлениях. При этом повышенная температура используется для приведения материала в пластическое состояние. Следует также отметить, что по результатам наблюдений [27] при диффузионной сварке одноименных материалов полностью стирается физическая граница раздела между свариваемыми деталями; материал не претерпевает существенного изменения физико-химических свойств. В описанной выше задаче контактирующие поверхности уже находятся в пластическом состоянии, поэтому повышение температуры выше нормальных условий испытания не требуется. Поскольку сжатие сторон полости происходит в пластическом состоянии при давлении на уровне и выше максимально необходимого для диффузионной сварки (10-40 МПа), то можно полагать, что результатом такого соединения будет монолитный материал, аналогичный тому, который образуется при сварке. Ввиду необратимости пластической деформации при исчезновении причины соединения сторон полости, т.е. остаточного или наведенного напряженного состояния, размыкания соединения в залеченной полости не произойдет. Отметим также, что при рассмотрении задачи в упругой постановке смыкание сторон кольцевой полости не происходит даже при высоких значениях давления. Так, для P = 260 МПа минимальное значение h0 составило 9,5·10-3 мм; при этом заполнение полости не превысило 8 %. 2. Залечивание сквозной проточки в упругопластическом поле сжимающих напряжений Следующий пример залечивания сжимающими напряжениями пустотного дефекта рассмотрен на модели цилиндра со сквозной кольцевой вырезкой шириной f, находящегося под действием внешнего давления P. Ввиду наличия сквозной вырезки расчетная модель состоит из внутреннего цилиндра радиуса r и внешнего кольца c наружным радиусом R. Решение задачи получено для плоского напряженного состояния расчетной модели. В силу симметрии задачи рассматриваем 1/4 часть цилиндра (рис. 4); стороны j и i расчетной модели могут перемещаться только в направлении осей X и Y соответственно. Рис. 4. Модель цилиндра с кольцевой вырезкой Fig. 4. A cylinder model with a through annular cut Для дискретизации области использован 8-узловой четырехугольный элемент с параболической аппроксимацией переменных. Средний размер ребра четырехугольного элемента составлял l = 0,01 мм. Решение, как и в первом примере, выполнялось в упругой и в упругопластической постановках при следующих геометрических параметрах модели: R = 10 мм, r = 9 мм, f = 0,01 мм. По результатам численного решения установлено, что нулевое расстояние между внутренним цилиндром и внешним кольцом обеспечивается при давлении P = 25 МПа, составляющем 10 % от предела текучести материала . Величина контактного давления pc в этом случае составляет ~1,7 % от внешнего давления. При P = , контактное давление возрастает в 55 раз, что составляет ~90 % от внешнего давления. Зависимости контактного давления pc от внешнего давления P приведены в табл. 2. Таблица 2 Результаты расчета контактного давления pc в зависимости от внешнего давления P Table 2 Computation results for contact pressure pc depending on external pressure P P, МПа Упругое решение Упругопластическое решение pc, МПа pc, МПа 25 4,1 4,13 50 29,12 29,14 100 79,1 80,06 150 129,27 134,9 200 180,5 191,17 250 226,2 227,4 В этой задаче различие результатов решения упругой и упругопластической задач незначительно. Для P < 100 МПа расхождение по значениям контактного давления pc не превышает 1,2 %. При более высоких значениях внешнего давления P максимальное отличие для контактного давления pc не превышает 6 %. Это объясняется тем, что в модели сквозного дефекта соединение его поверхностей достигается уже при напряжениях, составляющих малую долю от предела текучести, в то время как контакт сторон несквозного внутреннего пустотного дефекта обеспечивается при напряжениях, равных пределу текучести с учетом пластических свойств материала. Следует отметить, что в случае залечивания сквозной проточки возникающее напряжение на стыке поверхностей при достижении внешним давлением предела текучести составляет величину, более чем в 6 раз превышающую аналогичный показатель для внутренней полости. Однако оно не приводит к появлению сплошной пластической зоны, облегчающей диффузию металла. В зависимости от степени волнистости и шероховатости стыкуемых поверхностей разреза при их сближении под действием внешнего давления в области контакта могут создаваться металлические связи в масштабе отдельных сминаемых микровыступов, так как давление, распределенное по ним, может превышать предел текучести, а сближение зерен металла на этих поверхностях может доходить до расстояний порядка размера кристаллической решетки [28, 29]. Оценка, выполненная по методике [28], показывает, что даже в случае полированных поверхностей контакта из углеродистой стали общая фактическая площадь физического контакта при давлении порядка предела текучести материала цилиндра не превышает 9 % от площади стыкуемых поверхностей разреза, что не является гарантией от разрыва при снятии внешнего давления. Для достижения сплошного неразрывного контакта поверхностей сквозного разреза требуется намного более высокое внешнее давление, что коррелирует с данными, приведенными в [28, 29]. Заключение В работе выполнено численное моделирование процесса залечивания пустотных дефектов в форме замкнутых кольцевых полостей в цилиндрическом образце (цилиндр с внутренней несквозной кольцевой полостью и цилиндр со сквозной кольцевой вырезкой) полем сжимающих напряжений, существовавшим до их возникновения. Для случая несквозной полости получены численные решения трехмерных задач теории упругости и упругопластичности. Показано, что для модели упругой задачи сближение сторон внутренней кольцевой полости незначительно даже при высоких внешних давлениях. Для упругопластической модели соприкосновение (залечивание) сторон такой полости наступает при давлении, равном пределу текучести материала. Исследована величина залеченного объема полости в зависимости от прикладываемого внешнего давления. Показано, что при внешнем давлении, равном и несколько превышающем предел текучести материала цилиндра, в образовавшейся зоне контакта возникают сжимающие напряжения, достигающие половины приложенного внешнего давления. Такие напряжения в сочетании с доведенным до пластического состояния материалом соединяемых сторон полости позволяют рассчитывать на образование неразъемного соединения, подобного соединению при диффузионной [27] или холодной [28, 29] сварках без дополнительного нагрева внешними источниками тепла, так как механическая активация диффузии реализуется значительно легче, чем температурная [2]. Однако полученный результат не сводится к холодной сварке давлением, ввиду того что соединение сторон полостей происходит при меньших уровнях сжимающих напряжений, чем в случае холодной сварки, так как обе стороны полости к моменту соприкосновения уже находятся в пластическом состоянии. Приведенные качественные соображения по соединению сторон внутренней полости цилиндра требуют экспериментального подтверждения, так как имеющиеся в литературе данные относятся к касанию твердых либо твердой и мягкой поверхностей [30]. Для цилиндра со сквозной кольцевой вырезкой установлено, что полное смыкание внутреннего цилиндра с внешним кольцом наступает уже при давлении в 10 % от предела текучести. При этом, естественно, сравнение результатов численного решения для контактного давления по упругой модели показало близость с упругопластической моделью. Создание неразъемного соединения в такой модели возможно при значительном увеличении внешнего давления до величины, при которой контактные поверхности пластически деформируются. Полученные результаты могут быть использованы при разработке способа залечивания трещин в ответственных элементах конструкций, таких как трубчатые опоры, трубы газонефтепроводов и др. Для этого в них должно быть создано поле сжимающих напряжений, например, путем посадки с натягом распределёенных по длине трубы внешних колец.

About the authors

V. I Bukhalov

Ishlinsky Institute for Problems in Mechanics of the Russian Academy of Sciences

M. N Perelmuter

Ishlinsky Institute for Problems in Mechanics of the Russian Academy of Sciences

A. L Popov

Ishlinsky Institute for Problems in Mechanics of the Russian Academy of Sciences

References

Statistics

Views

Abstract - 472

PDF (Russian) - 284