Full Text

1. Экспериментальные данные Экспериментально полученные диаграммы деформаций чугуна (представленные, например, в [1]) используются для определения упругих констант материала [2; 3], при расчете колонн [4; 5] (опираясь на собственные опытные данные), для установления соответствия между деформационным упрочнением (определяемого при растяжении и сжатии) и твердостью материала [6], при формулировке определяющих соотношений [7; 8]. Однако во всех подобных публикациях отсутствуют сведения об исходных первичных (табличных) экспериментальных данных при сложном напряженном состоянии и тем более при сложном нагружении. Такая ситуация затрудняет моделирование поведения полухрупкого материала за пределами упругости [8]. В настоящем исследовании использованы первичные данные, предоставленные авторами работ [9, 10]*, которые провели испытания на растяжение с внутренним давлением тонкостенных трубчатых образцов чугуна марки СЧ 15-32. Напряжения и деформации в рабочей части образца вычислялись по известным формулам через заданные значения растягивающей силы, внутреннего давления и геометрические параметры образца (толщина стенки в рабочей части мм, внутренний диаметр мм, длина рабочей части образца 90 мм). На рис. 1, а для четырех образцов (№ 15, 7, 6, 4) представлены траектории пропорционального нагружения, которые задавались в пространстве осевого ( ) и окружного ( ) напряжений. Программа сложного нагружения (рис. 1, б) образца № 16 состояла из двух этапов. На первом этапе осуществлялась траектория нагружения ОАВ, затем следовала полная разгрузка (линия ВО), после чего (второй этап) повторялось нагружение по траектории ОСД. а б Рис. 1. Программы простого (а) и сложного (б) нагружений При испытании образца № 11 реализована («ортогональная») догрузка окружным растяжением после предварительного осевого растяжения до напряжения МПа. Скорость нагружения при пластическом деформировании составляла 0,1 МПа/с. Если ее значения не превышали 1 МПа/с, временные эффекты практически не наблюдались. 2. Определение упругих постоянных Для определения модуля Юнга рассмотрены случаи осевого (рис. 2) и окружного (рис. 3) растяжений. На рис. 2 замеренные в опыте при осевом напряжении ( ) - продольная (осевая) деформация; - поперечная деформация. На рис. 3 - окружная деформация; - поперечная (относительно ) деформация при окружном напряжении . εz εφ Рис. 2. Осевое растяжение (образец № 6) εφ εz Рис. 3. Окружное растяжение (образец № 15) По диаграммам максимальной главной деформации определялись упругие модули осевого и окружного растяжений ( , ) по начальному участку диаграммы с использованием стандартной программы аппроксимации его в виде линейной зависимости. Начальный участок ограничивается напряжением, отвечающим условному пределу пропорциональности при одноосном растяжении. Этот предел определяется точкой на диаграмме для продольной деформации, в которой тангенс угла наклона касательной к кривой деформации уменьшается на 50 % по сравнению с начальным его значением (при проведении касательной к кривой из начала координат) [11]. В результате найдены следующие константы: при осевом растяжении (МПа), (1) при окружном растяжении (МПа). (2) Определены также соответствующие коэффициенты Пуассона: (3) (4) По значениям найденных таким образом упругих констант видно, что предположение об исходной изотропии материала не выполняется ( ). Поэтому была сделана проверка условия ортотропии материала: (5) Это условие выполняется с точностью до 5 %. Так как упругие константы определяются примерно с такой же точностью, то можно считать, что данный материал является ортотропным. Согласно обобщенному закону Гука в рассматриваемом случае напряженно-деформированного состояния при наличии ортотропной симметрии компоненты тензора упругих деформаций определяются (как и ранее [12]) по формулам (6) Здесь учтено, что радиальное напряжение пренебрежимо мало по сравнению с напряжениями и Поэтому, как это принято [13, 14, 15] при анализе рассматриваемых экспериментов, полагается т.е. напряженное состояние считается однородным. 3. Моделирование деформационного упрочнения Как показал эксперимент В.А. Паняева [16; 17], трубчатый образец такой же марки чугуна (но изотропного в исходном состоянии) при испытании на чистое кручение за пределом упругости удлинялся в осевом направлении. Эта осевая деформация (как продемонстрировано в [18; 19]) оказалась равной полусумме неупругих главных деформаций ( ) при данном напряженном состоянии. Если бы эти главные деформации были равны по модулю, то значение осевой деформации было бы равно нулю. Именно такое значение получается в таком эксперименте для пластичных материалов (поскольку для них ). Следовательно, кроме чисто пластической деформации, в чугуне возникает разрыхление материала (при котором Это разрыхление подчиняется гипотезе В.В. Новожилова [20] (подтвержденной экспериментально [21]), согласно которой оно развивается одновременно и равномерно во всех направлениях. Кроме того, отмеченный факт означает, что в состоянии чистого сдвига реализуется плоскопластическая деформация. Такая деформация (как показано в [12]) происходит в пластичных ортотропных материалах при всех видах напряженного состояния, создаваемых в опытах на двуосное растяжение. Это объясняется локализацией (идеализированных) скольжений поочередно по площадкам действия главных касательных напряжений, поскольку пределы текучести в главных направлениях тензора напряжений существенно различные. Таким образом, полные неупругие деформации в осевом и окружном направлении определяются по формулам (7) где - суммарные (замеренные в опыте) деформации. В соответствии с указанными особенностями полухрупких тел (к которым относят чугун [9; 10]) и на основе используемой концепции скольжения деформация дилатансии (разрыхления) в рассматриваемых случаях пропорционального нагружения вследствие реализации плоскопластической деформации принимается равной полусумме главных неупругих деформаций и (8) Из формулы (8) следует, что чисто пластическая деформация ( , ) определяется по формулам (9) По исходным табличным данным образцов № 4, 6, 7 и 15 построены соответствующие диаграммы деформации затем, пользуясь формулами (6), определили их (расчетные) упругие деформации ( , ). Используя полученные данные вышеуказанных образцов, определили их пределы текучести ( ). Эти пределы находились (как это практикуется для анизотропных материалов [12; 22; 23]) по допуску на остаточную максимальную главную деформацию, который ввиду малости аппроксимированного упругого участка деформации в данном случае принят равным 0,025 %. Найденные пределы текучести: при осевом растяжении МПа; при окружном растяжении МПа; при двухосном растяжении, когда МПа; при МПа. По указанным значениям пределов текучести построена поверхность текучести (рис. 4), которая характеризует деформационное упрочнение материала в начальный период развития пластической деформации. Как видно из рис. 4, у исследуемого чугуна такое упрочнение при двухосном растяжении оказалось существенно выше упрочнения в осевом направлении, когда реализуется состояние чистого сдвига при ; такая ситуация характерна для подобных анизотропных материалов [24, 25]. По записанным выше формулам определили компоненты неупругой деформации. Затем была проверена гипотеза, имеется ли единая зависимость для чисто пластической максимальной главной деформации относительно разности между наибольшим главным напряжением и его значением на пределе упругости (который отождествляется с пределом текучести), т.е. зависимость в координатах Здесь ( ) - главное напряжение, соответствующее развитию главной пластической деформации от скольжения по площадке ( ) действия главного касательного напряжения на которой превышается предел текучести при заданном напряженном состоянии. Рис. 4. Поверхность текучести В соответствии с указанными выше пределами текучести определена зависимость для четырех исходных случаев пропорционального нагружения. Для случая осевого растяжения такая зависимость построена в координатах для случая окружного растяжения - в координатах В случае когда , , соответственно, когда и, соответственно, Полученные значения пластических деформаций представлены в виде единого ряда как функция от Эта функция аппроксимирована с помощью линии тренда ( ), что представлено на рис. 5. Рис. 5. Аппроксимация единой зависимости для чисто пластической деформации Согласно проведенной таким образом аппроксимации уравнение для чисто пластической деформации имеет вид (величина достоверности аппроксимации R² = 0,9117) (10) Если ввести коэффициент дилатансии как отношение деформации дилатансии к компоненте чисто пластической главной деформации , то в общем случае он зависит от вида напряженного состояния. Однако, как показал проведенный анализ, в первом приближении для случаев одноосного и двухосного растяжений можно полагать . Этот вывод вытекает из рассмотрения соотношения между продольной и поперечной деформациями при одноосном растяжении. Как видно из рис. 3, при окружном растяжении поперечная деформация ( ) подчиняется закону Гука и за пределами упругости. Если бы при данном напряженном состоянии плоскопластическая деформация происходила на площадке, содержащей радиальное направление, то наблюдалось бы следующее. Поскольку скольжения сопровождаются всесторонним разрыхлением, оно вызвало бы уменьшение (по модулю) значения поперечной деформации за пределом упругости, чего в эксперименте не наблюдается. Следовательно, скольжения в данном случае происходят на площадке Если при этом коэффициент разрыхления полагать отличным от единицы, то это приводило бы к отклонению величины поперечной деформации ( ) за пределом упругости от упругого ее значения в сторону увеличения (по модулю). Этого также не наблюдается. Итак, считая, что во всех случаях вида напряженного состояния происходит плоскопластическая деформация, имеем: при осевом растяжении , (11) при окружном растяжении , (12) при двухосном растяжении, k = 2, , (13) при двухосном растяжении, , , (14) В результате при таком соотношении между деформацией дилатансии и чисто пластической деформацией полная деформация ( ), расчитанная с использованием приведенных формул, достаточно хорошо отражает поведение испытанных образцов при всех четырех программах пропорционального нагружения. Экспериментальные (точки) и расчетные (сплошные линии) зависимости деформации от напряжения представлены на рис. 6-9. εz εφ Рис. 6. Осевое растяжение (образец № 6) εφ εz Рис. 7. Окружное растяжение (образец № 15) εz εφ Рис. 8. Растяжение с внутренним давлением, (образец № 7) εφ εz Рис. 9. Растяжение с внутренним давлением, (образец № 4) 4. Сложное нагружение растяжением с внутренним давлением Траектория нагружения образца № 16 представлена на рис. 1, б. Образец вначале растягивался за предел текучести до напряжения МПа (участок ОА на рис. 1, б)), затем прикладывалось внутреннее давление так, что (участок АВ на рис. 1, б)). При этом (на участке АВ) главное касательное напряжение получает отрицательное приращение. Это означает, что по площадке действия этого касательного напряжения скольжения (имевшие место при нагружении на участке ОА) прекращаются. Но поскольку (экспериментально наблюдаемая) неупругая осевая деформация продолжает увеличиваться, то возникают скольжения по площадке действия другого главного касательного напряжения. Этим напряжением является напряжение . Из этого, в свою очередь, вытекает, что предел текучести Тогда на диаграмме единой зависимости главное напряжение получит приращение а разность начинает отсчитываться от значения МПа при пределе текучести МПа. Иначе говоря, при имеем МПа. На этом участке траектории нагружения определяется по полученной единой кривой (10) через только что указанную разность. Таким образом, приращение окружной деформации будет состоять из приращения упругой деформации и деформации дилатансии, вызываемой скольжениями по площадке После разгрузки при повторном нагружении (по траектории ОСД, показанной на рис. 1, б)) в эксперименте наблюдалось отклонение от упругого закона за счет проявления отрицательного эффекта Баушингера, который пока нами не рассматривается. Четко проявляется работа площадок скольжения, а именно: при первоначальном нагружении из исходного состояния работала площадка до напряжения МПа, поэтому при повторном нагружении, начиная с этого же напряжения, по площадке снова начинают происходить скольжения до тех пор, пока не станет равным значению, полученному в начале разгрузки: МПа. Далее площадка «замораживается», поскольку появляется напряжение и касательное напряжение уменьшается. При сопоставлении с экспериментальной диаграммой деформации видно, что действительно на участке от до МПа работает площадка (характер упрочнения в расчетах такой же, как в эксперименте). При этом если проанализировать деформацию , то видно, что по этой компоненте деформации происходит только упругая составляющая деформации, поскольку в указанном интервале а поэтому , что тоже подтверждается в эксперименте (т.е. и в этом случае срабатывает механизм плоскопластической деформации). При МПа, так же как при первоначальном нагружении, включается в работу площадка , но характер упрочнения материала несколько отличается от наблюдаемого в эксперименте за счет принятой аппроксимации для чисто пластической деформации. εz εφ Рис. 10. Сложное нагружение растяжением с внутренним давлением (образец № 16) Образец № 11 растягивался за пределы упругости до напряжения МПа, далее прикладывалось окружное напряжение с шагом 5 МПа, а осевое напряжение оставалось постоянным . До «угловой» точки (которая соответствует точке излома двузвенной траектории нагружения) пластическая деформация развивается на площадках скольжения а максимальным главным напряжением является напряжение ; после угловой точки касательное напряжение начинает уменьшаться, главным напряжением, ответственным за приращение пластической деформации, становится и развитие пластической деформации начинает происходить по площадкам На диаграмме единой кривой (см. рис. 5) пластическая деформация получит приращение от как и деформация дилатансии , а разность в текущих напряжениях будет отсчитываться от угловой точки . Кроме того, сразу после излома траектории нагружения оказывается задействованной площадка скольжений ввиду следующего обстоятельства. Согласно закону Гука (6), при воздействии напряжения (при упругая деформация начинает уменьшаться. Поскольку по напряжению разгрузка не происходит, это означает, что общая деформация ( ) не должна убывать. Следовательно, в этом случае деформация будет увеличиваться, т.е. возникает перераспределение вклада составляющих и в (суммарную) деформацию (при условии, что ). Такое состояние возможно, так как именно достигнутое значение соответствует пределу текучести для реализации скольжений по площадке (что продемонстрировано при анализе поведения образца № 16) (рис. 10). В результате приращение деформации на втором звене рассматриваемой траектории нагружения сопровождается приращением деформации дилатансии , которое суммируется с упругой деформацией еще до подключения площадки Последняя, судя по экспериментальным данным, становится активной несколько раньше, чем это следует из используемого модельного представления. При этом расчетный характер упрочнения (рис. 11) от действия деформации соответствует наблюдаемому в опыте, но значение неупругой деформации при достигнутом уровне напряжения немного занижается; это объясняется принятой аппроксимацией (10) для чисто пластической деформации. Наличие влияния разрыхления ( ) на приращение деформации подтверждается отклонением от упругого закона ее изменения (на втором звене траектории нагружения), наблюдаемого в опыте уже при достаточно малых уровнях напряжения (см. пунктирную линию на рис. 11, которая соответствует деформации ). Таким образом, при нагружении до ; После догрузки напряжением . Здесь - значение чисто пластической деформации при . В итоге пропорциональное и сложное нагружения описываются едиными зависимостями. Отмеченное чередование «вступающих в работу» площадок скольжения однозначно устанавливается соответствующими значениями главных касательных напряжений. Этим обеспечивается монотонное развитие пластической деформации на каждом этапе реализованного сложного нагружения, а также учитывается вклад разрыхления в суммарную неупругую деформацию. εz εφ Рис. 11. Сложное нагружение растяжением с внутренним давлением (образец № 11) На рис. 11 окружная и осевая деформации представлены (для большей наглядности) как функции только соответствующих одноименных напряжений. Общие выводы Рассмотрение упругих деформаций при осевом и окружном растяжениях позволило сделать вывод, что материал является начально-анизотропным (по своим свойствам близким к ортотропному материалу). Поведение материала в упругопластической области смоделировано на основе концепции скольжения и разрыхления. Локализация неупругой деформации происходила в основном по площадкам главных касательных напряжений Таким образом, считалось, что во всех случаях напряженного состояния при пропорциональном нагружении происходит плоскопластическая деформация. В случае осевого растяжения задействованной оказалась площадка в результате действия главного касательного напряжения при окружном растяжении - площадка (от действия главного касательного напряжения При состоянии чистого сдвига «работает» площадка При состоянии, близком к чистому сдвигу, ( ), работает площадка Один из самых важных результатов состоит в том, что поперечная деформация как при осевом, так и при окружном растяжении по расчету (и с определенным приближением в опыте) равна соответствующей упругой деформации. Это объясняется тем, что в этом направлении расчетная чисто пластическая деформация по модулю равна деформации дилатансии (разрыхления). Такой же эффект обнаружился при сложном нагружении образца № 16, у которого вначале, при осевом растяжении, работает площадка деформация (поскольку ; ; ; и затем, когда к осевому растяжению добавилось внутреннее давление, заработала площадка и деформация ; ; Подобная картина скольжений у образца № 11 дополняется возможностью включения в работу (на определенном этапе нагружения) одновременно двух площадок скольжения. В итоге проявляется характер деформационного упрочнения как при пропорциональном, так и при сложном нагружении. Предложенные определяющие соотношения сопоставимы по структуре с деформационной теорией пластичности, поскольку отражают кусочно-монотонную деформацию от скольжений по площадкам главных касательных напряжений. Как и для пластичных материалов [12], чередование активных площадок скольжения соответствует (по терминологии Христиановича-Шемякина) смене одного состояния неполной пластичности другим (подобным состоянием) в зависимости от вида напряженного состояния. В особом случае (реализованном при сложном нагружении образца № 11) достигается состояние полной пластичности, когда активными становятся две площадки скольжений. У полухрупких материалов пластическая деформация сопровождается разрыхлением, которое также поддается моделированию наглядными механическими представлениями.

About the authors

B A Rychkov

Kyrgyz-Russian Slavic University

Email: rychkovba@mail.ru

I V Goncharova

Kyrgyz-Russian Slavic University

Email: goncharovaiv@mail.ru

A V Volkov

Kyrgyz-Russian Slavic University

Email: cds_2019@mail.ru

References

Statistics

Views

Abstract - 172

PDF (Russian) - 86