Full Text

Введение Впервые задачи устойчивости и анализа больших прогибов стержня при сжатии, как известно, были решены Л.Эйлером (см. например, в [1]). В дальнейшем эти проблемы рассматривались многими учеными в различных усложненных постановках (см., в частности, [2-7]). В том числе в русле рассматриваемой здесь тематики решение задачи о потере устойчивости стержня при наличии опор, которые линейно-упруго сопротивляются повороту оси балки, приведено в работе [6]. И в дальнейшем задаче о закритическом поведении элементов конструкций посвящалось немало работ (см. например, [8-11]). В частности, были решены задачи о больших прогибах прямолинейных стержней и в упругой среде [12; 13]. При этом было обнаружено, что, в отличие от решения Эйлера, при определенных геометрических параметрах стержня после потери устойчивости для дальнейшей деформации стержня в упругой среде требуется уже меньшая сила, чем критическая. Фактически происходит хлопок, как это имеет место в большинстве случаев при поперечном нагружении арок или предварительно искривленных стержней. Например, различные задачи о хлопке бесконечно длинной панели, в том числе и для случая, когда опоры являются упругими, детально обсуждаются в работе [14], в которой получены аналитические решения для случая равномерной нагрузки. В работе [15] аналогичная задача была рассмотрена при воздействии приложенной по линии нагрузки на цилиндрические панели, а также на предварительно изогнутые пластины, закрепленные в жестких опорах. Был выявлен необычный эффект, который заключается в том, что, в отличие от результатов, полученных в [14], при закритическом нагружении сосредоточенными воздействиями достигается состояние, при котором определенному значению приложенной нагрузки соответствует бесконечное множество форм изгиба панели. В настоящее время в работе стержневых элементов в сооружениях типа строительных лесов (модули которых чаще всего представляют круглые трубы из стали или алюминия) одной из их отличительных особенностей является нелинейная работа узлов соединения этих стержней, а именно нелинейная зависимость между углом поворота и изгибающим моментом [16-20]. В связи с этим представляет интерес анализ поведения сжатых стержней после потери устойчивости с учетом нелинейной работы узла, а именно выявление зависимости ее податливости усилию сжатия, поскольку при этом элемент полностью не выключается из работы (его жесткость уменьшается, но он продолжает нести часть нагрузки). В работе [9] для вычисления податливости стержней с линейным упругим закреплением на концах после потери устойчивости предложено численное решение системы полученных эллиптических уравнений. В [21] представлен анализ стержня на упругом основании с начальными прогибами и упругими закреплениями на концах с учетом деформаций сжатия, изгиба и сдвига. Предложенный метод позволил авторам описать закритическое поведение стержня, но рассмотрены только линейно упругие закрепления. В работе [22] исследована закритическая работа стержня с опорами, которые нелинейно упруго сопротивляются повороту оси этого стержня. Полученное решение сравнивается с результатами, полученными на конечно-элементных моделях с использованием программы ABAQUS, но в работе рассмотрена только модель узла с уменьшающейся жесткостью при повороте, в то время как жесткости узлов могут возрастать в связи с выработкой зазоров. Задачи, в которых учитываются не стандартные ограничения на перемещения стержня, рассматривались в работах [23-27]. Задачи о потере устойчивости стержней с такого рода ограничениями (в частности, таковыми могут быть промежуточные упругие опоры), вытекающие из реальных технических проблем, рассмотрены, например, в [25-26]. Немало работ посвящено и стержням, имеющим предварительно изогнутую форму (фактически - аркам). Например, аналитическое решение получено в работе [28], которое потом сравнивается с результатами, полученными численным методом (МКЭ). Для решения задач о закритическом поведении конструкций, в том числе и стержней с упругими опорами, используются и другие методы [30-33], а также другие модели стержней (например, в [34] разработан алгоритм, основанный на «модифицированных» функциях устойчивости Тимошенко, для анализа больших прогибов и закритической работы стержней с полужесткими соединениями с учетом отклонения от вертикали, деформаций сдвига, продольных деформаций и упругого закрепления одного конца от поперечного смещения). В данной работе исследуются большие прогибы стержня под действием сжимающей силы при наличии нелинейно-упругих опор с различными свойствами. Получено интегродифференциальное уравнение относительно угла наклона оси балки. Оно может быть решено, например, методом коллокаций. Это позволяет в отличие от численных методов не вводить какой-либо параметр процесса нагружения (см., например, в [32; 33]). В случае малых углов наклона оси стержня при некоторых частных вариантах соотношений для упругих опор возможно получение аналитического решения. Анализ численных результатов показал хорошую точность. В этой задаче также выявлен эффект, который не наблюдается для случая обычных опор, а именно при некоторых параметрах в соотношениях нелинейной упругости для этих опор возникает эффект хлопка. При этом могут возникать и случаи наличия как верхней, так и нижней критических нагрузок. Рассмотрена также задача вычисления податливости рассматриваемых стержней на сжатие с учетом их закритического изгиба. 1. Исходные соотношения и метод решения Рассмотрим шарнирно закрепленный стержень, изогнутый сжимающей силой Р (рис. 1). Обозначим через s длину дуги, отсчитываемую от левой опоры, полную длину балки обозначим через L, а угол наклона касательной к оси балки - через (см. рис. 1). Считаем, что на опорах имеется упругое сопротивление повороту оси балки (ниже иногда будем их называть пружинами). Жесткости пружин могут зависеть от их деформации, т.е. от углов наклона стержней в опорах. Нелинейно упругий закон для пружин запишем в виде (1) здесь - жесткости пружин, которые могут быть неодинаковы. Для анализа зависимости напряженно-деформированного состояния стержня от силы Р рассмотрим задачу в геометрически нелинейной постановке. Рис. 1. Схема упругого стержня, изогнутого сжимающей продольной силой и имеющего в шарнирных опорах нелинейно упругое сопротивление повороту его оси Fig. 1. Scheme of an elastic rod bent by a compressive longitudinal force and having a non-linearly elastic resistance to rotation of its axis in hinged supports Как следует из рис. 1, имеют место следующие соотношения: (2) Рассмотрим левую часть балки, отсеченную на расстоянии z от левой опоры (рис. 2). Запишем выражение для изгибающего момента : (3) При этом для вычисления Mx необходимо знать функции , которые можно найти из соотношений (2), если известен угол наклона изогнутой оси стержня: , (4) Для элементов балки примем закон Гука, а именно считаем, что кривизна оси стержня прямо пропорциональна изгибающему моменту: (5) где - модуль Юнга материала, - момент инерции сечения. Тогда уравнение изгиба элемента балки примет вид: Рис. 2. Часть балки, отсеченная на расстоянии z от левой опоры Fig. 1. Part of the beam, cut off at a distance z from the left support (6) Реакция может быть выражена через из уравнений равновесия следующим образом: (7) После подстановки выражений (1), (4), (7) в (6) получаем следующее нелинейное интегродифференциальное уравнение относительно : (8) В этой работе оно решалось методом простых коллокаций (использование метода преопределенных коллокаций здесь невозможно, поскольку система нелинейная). Поскольку рассматриваются прогибы, которые не симметричны относительно центрального сечения стержня, то аппроксимирующая функция для даже в простейшем случае должна иметь не менее трех искомых величин. Можно ее принять, например, в следующем виде (она выбрана так, чтобы удовлетворялись условия равенства прогибов нулю на опорах): (9) Тогда для угла наклона получим соотношение: (10) Далее ограничимся первыми тремя членами в рядах (9), (10). Разрешая уравнение (10) относительно получим: (11) Из выражения (10) можно выразить через искомые константы : (12) Таким образом, из (8), (11), (12) вытекает уравнение, содержащее константы Должны выполняться и граничные условия (1). При анализе такого рода нелинейных уравнений численными методами обычно вводится параметр продолжения процесса. В нашем случае этого не требуется, поскольку решение проводится методом коллокаций. В результате получим систему нелинейных алгебраических уравнений. Однако в общем случае нелинейность этой системы требует применения или разработки специальных алгоритмов ее решения. Поэтому далее для упрощения будем считать, что прогибы не очень велики, а именно примем, что в результате изгиба полученная ось балки является пологой. Это позволяет использовать следующие приближенные выражения для координаты z и тангенса угла наклона оси балки: (13) При малых углах и при из уравнения (8) вытекает классическое выражение для критической нагрузки в виде: Кроме того, при постоянных значениях можно получить приближенное решение для (точное решение приведено, например, в [6]). Закритическое поведение стержня при использовании упрощающих соотношений (13) будет описываться следующим уравнением: (14) Однако даже при упрощающем предположении (13) в общем случае физически нелинейных соотношений (1) приходится обращаться, например, к методу последовательных приближений или методу простых итераций. Для этого в (14) используются величины которые вычисляются с помощью значений полученных на предыдущем шаге итерации. Для того чтобы проследить закритическое поведение стержня, необходимо выбрать ряд значений одного из искомых констант. Обычный подход, в котором задается нагрузка Р, а затем из уравнения равновесия (14) определяются искомые постоянные, здесь не применим, так как он дает тривиальное решение, а именно нулевые значения для Поэтому в этой работе в качестве ведущего параметра использована константа . При разных ее величинах получается система нелинейных уравнений относительно Точки коллокации выбирались разными, затем решение для осреднялось. Далее вычислялась средняя квадратичная невязка между расчетными величинами. Численные эксперименты показали, что этот подход при использовании соотношений (13) дает достаточно хорошие результаты - эта невязка не превышала 1 %. Для вычисления податливости сжатого стержня с учетом его закритического поведения и наличия нелинейно упругих опор нужно учесть, во-первых, изменение его длины (укорочение от сжатия), во-вторых, необходимо уметь определять перемещение подвижного торца в результате закритического изгиба. Это дает следующее выражение для перемещения правого торца : (15) Здесь через А обозначена площадь сечения стержня. Податливость будем обозначать через S. Тогда относительное перемещение загруженного торца можно представить в виде (16) Из (15) и (16) вытекает выражение для S: (17) Как видно из (17), податливость S будет зависеть от силы сжатия P. 2. Численные эксперименты Ниже приведены результаты численных экспериментов в случае использования некоторых конкретных геометрических и механических характеристик. Анализировались зависимости между различными параметрами напряженно-деформированного состояния. Соотношения (1) записывались в виде следующих функций: (18) При mi > 0 жесткость пружины будет увеличиваться, а при mi < 0 - уменьшаться. Отметим, что в случае применения соотношений (18) при при использовании метода коллокаций из (14) вытекает система нелинейных алгебраических уравнений, которая может быть решена с помощью процедур, встроенных в современные компьютерные системы. В численных экспериментах рассматривался реальный трубчатый стальной стержень, применяющийся для сооружения модульных строительных лесов, которые используются и в качестве несущего каркаса временных зданий и сооружений при проведении культурно-массовых мероприятий. Одной из отличительных особенностей этих систем является нелинейная работа узлов соединения ригеля со стойкой, а именно нелинейная зависимость между углом поворота и изгибающим моментом [6; 7; 22]. На рис. 3-7 представлены результаты расчетов для случаев, когда в шарнирах жесткости пружин не одинаковы (в отличие от работы [35], в которой рассматривалась только симметричная задача). Геометрические и механические характеристики были приняты следующими: L = 200 см; E0 = 20000 кН/ см2; J = 13,5 см4; A=5,53 см2; кН c10 = 5000 кН см; c20 =10 000 кН см; c11= 14; c21 = 7; Здесь - критическая сила для шарнирно опертого стержня без упругих пружин. При различных значениях коэффициента вычислялись и все остальные необходимые параметры. Как видно из рис. 3, в случае уменьшения жесткости пружин при увеличении углов наклона оси балки q1 (т.е. при mi = -1) нагрузка P уменьшается, следовательно, критическая нагрузка является также и предельной, а при mi = 1 сила Р постоянно растет. Далее был проведен ряд численных экспериментов при других значениях геометрических и механических характеристик рассматриваемой системы. Он позволил Рис. 3. Зависимости относительной силы сжатия P/P0 от угла поворота q1 оси балки на левой опоре (нижняя линия для случая m1 = m2 = -1, верхняя - для случая m1 = m2 = 1) Fig. 3. Dependences of the relative compression force on the angle of rotation q1 beam axis on the left support (lower line for the case m1 = m2 = -1, upper line for the case m1 = m2 = 1) Рис. 4. Зависимость относительной податливости S/E-1 стержня от угла наклона оси балки q1 на левой опоре (нижняя линия для случая m1 = m2 = -1, верхняя - для случая m1 = m2 = 1) Fig. 4. Dependence of the relative compliance S/E-1 of the rod on the angle of inclination of the beam axis q1 on the left support (lower line for the case m1 = m2 = -1, upper line for the case m1 = m2 = 1) Рис. 5. Картина изгиба стержня при максимальных углах наклона оси стержня на левой опоре (нижняя линия для случая m1 = m2 = -1, верхняя - для случая m1 = m2 = 1). По ординате отложено значение относительного прогиба Fig. 5. The pattern of the rod bending at the maximum angles of inclination of the rod axis on the left support (lower line for the case m1 = m2 = -1, upper line for the case m1 = m2 =1). The value of the relative deflection is plotted along the ordinate выявить следующий неожиданный эффект, подобный тому, который был обнаружен и в задаче о закритическом изгибе стержня на линейно упругом основании [12]. Оказалось, что при некоторой комбинации геометрических и механических характеристик стержня и опор может появиться потеря устойчивости хлопком. Из рис. 6 следует, что имеют место верхняя и нижняя критические нагрузки. Аналогичная зависимость между нагрузками и перемещениями характерна для арок при поперечных воздействиях. Рис. 6. Зависимость относительного усилия сжатия P/P0 от угла наклона в левой опоре Fig. 6. Dependence of the relative compression force P/P0 on the angle of inclination in the left support Рис. 7. Зависимость относительного прогиба в центральном сечении от относительного перемещения правого торца Fig. 7. Dependence of the relative deflection in the central section on the relative displacement of the right end Нужно подчеркнуть, что такая немонотонная связь усилия сжатия от угла наклона оси стержня в левой опоре, которая изображена на рис. 6, имеет место только при некоторых комбинациях нелинейно упругих жесткостей пружин в шарнирных опорах. В частности, результаты, изображенные на рис. 6, были получены при следующих значениях механических и геометрических характеристик стержня и опор: L = 600 см; E = 20 000 кН/ см2; J = 13,5 см4; A = 5,53 см2; c10 = 5000 кН/ см2; c11 = 1000; c20 = 500 кН/ см2; c21 = 4000; m1 = -1, m2 = 0,5, Отметим еще один эффект, который имеет место в процессе деформирования стержня с рассмотренными здесь нелинейно упругими опорами. При принятых комбинациях геометрических и механических характеристик опор и стержня может иметь место своеобразный «негативизм» в его поведении. А именно, как видно из рис. 7, увеличение прогиба в центре стержня сначала, как и должно быть, сопровождается увеличением перемещения торца. Однако при дальнейшем изгибании после превышения некоторого критического значения прогиба правый торец начинает перемещаться в обратном направлении, т.е. стремится вернуться в исходное положение, а пролет начинает увеличиваться. Затем наступает следующее критическое значение прогиба, после которого вновь связь прогиба и перемещения торца принимает логически ожидаемый вид (с увеличением прогиба уменьшается пролет). Заключение В данной работе в геометрически и физически нелинейной постановке рассмотрена задача о закритическом изгибе стержней, загруженных сжимающей силой. Принималось, что в шарнирных опорах имеется нелинейно упругое сопротивление повороту оси балки. Задача сведена к анализу нелинейного интегродифференциального уравнения относительно угла наклона стержня. Предложен приближенный метод его решения при небольших углах наклона оси стержня. Приведены результаты численных экспериментов для некоторых геометрических и механических характеристиках рассматриваемой системы, при этом рассмотрен реальный трубчатый стальной стержень, использующийся в лаерных (Layher) конструкциях. На основе анализа результатов расчетов получены зависимости между различными параметрами напряженно-деформированного состояния. В частности, установлено, что при принятых в численных экспериментах параметрах геометрических и механических характеристик стержня ее податливость воздействию продольной сжимающей силе растет достаточно быстро при увеличении угла наклона оси стержня на опорах. Это оказалось справедливым в двух противоположных вариантах нелинейно упругого поведения пружины на опоре, а именно как в случае увеличения жесткости пружины, так и в случае ее уменьшения (см. рис. 4). При этом податливость сжимаемого стержня может увеличиваться в десятки раз в зависимости от жесткости пружин. Выявлено, что усилие сжатия и угол наклона стержня на опоре связаны почти линейно (см. рис. 3). Как и ожидалось, в случае уменьшения жесткости пружины (при возрастании угла наклона оси стержня на опоре) усилие сжатия также уменьшается и наоборот. Выявлен эффект потери устойчивости хлопком при некоторых комбинациях геометрических и механических характеристиках стержня и опор.

About the authors

R. A Kayumov

Kazan State University of Architecture and Engineering; Kazan Federal (Volga region) University

References

Statistics

Views

Abstract - 322

PDF (Russian) - 184