Full Text

Введение При эксплуатации в реакторах на тепловых и быстрых нейтронах происходит распухание и охрупчивание материалов внутриреакторных конструкций, в частности аустенитных сталей [1, 2], что негативно влияет на их работоспособность [3]. Под действием реакторного облучения изменяются также трещиностойкость [4], ползучесть, усталостная прочность [5, 6] и другие механические характеристики [7]. Наиболее сильным изменениям подвергаются оболочки тепловыделяющих элементов (твэлов) ядерных реакторов [8], испытывающие наибольшую дозовую нагрузку. Оболочки твэлов являются тонкостенными трубами малого диаметра, которые изготавливаются из различных сплавов: алюминия, циркония, сталей [9-11], в частности из аустенитной стали ЧС86хд [12]. Для подтверждения безопасности эксплуатации твэлов реакторов на быстрых нейтронах проводятся их послереакторные исследования [13], важной составной частью которых являются механические испытания изготовленных из оболочек твэлов образцов различных видов [14-16]. В АО «ИРМ» разработана и используется методика испытаний трубчатых образцов внутренним давлением твердого пластичного заполнителя [17]. В ИМАШ УрО РАН совместно с АО «ИРМ» была разработана методика определения кривой упрочнения оболочек твэлов [18]. Получаемые в этих испытаниях характеристики констатируют механическое состояние оболочки, но не позволяют прогнозировать процесс деформации и разрушения полномасштабной оболочки в реальных условиях эксплуатации. Для этого надо определить характеристики сопротивления разрушению при наличии дефектов, являющихся концентраторами напряжений и деформаций. Для определения характеристик сопротивления разрушению оболочек твэлов в АО «ИРМ» разрабатывается методика испытаний на статическое внецентренное растяжение тонкостенных кольцевых образцов с концентратором напряжений в виде надреза, вырезанных из оболочечных труб. Надрез представляет собой трещину с радиусом в ее вершине. Испытания проводят через определенные промежутки времени эксплуатации твэла. Получаемые в экспериментах зависимости силы нагружения F образца от величины перемещения U захвата испытательной машины имеют различный вид (рис. 1), зависящий от накопленной поврежденности оболочки твэла. Кривые имеют начальный линейный участок изменения силы нагружения, после которого происходит резкое уменьшение наклона кривой. Затем наблюдается дальнейший рост силы нагружения по закону, близкому к линейному, до некоторого максимума, после которого сила уменьшается (кривые 1 и 2). Резкое падение кривой нагружения до нулевого значения отражает окончательное разделение образца на две части. В ряде случаев резкое падение кривой имеет место на начальном линейном участке кривой нагружения (кривая 3). Для данного вида испытания классические характеристики сопротивления разрушению, разработанные в механике распространения трещины, такие как критический коэффициент интенсивности напряжений , сила сопротивления раскрытию трещины , J-интеграл, критическое раскрытие трещины [19-21], неприемлемы [22], так как надрез отличается по форме от острой трещины, образец тонкостенный, пластическая зона у вершины надреза, как будет показано ниже, значительна, напряженно-деформированное состояние в области надреза в образце имеет сложный вид и существенно изменяется с изменением геометрии образца в процессе нагружения. Рис. 1. Примеры экспериментальных кривых внецентренного растяжения тонкостенного кольцевого образца с надрезом из стали ЧС86хд Fig. 1. Examples of experimental curves for eccentric tension of a thin-walled circular single-edge-notch specimen made from steel ChS86hd Характеристики сопротивления разрушению оболочек твэлов следует разрабатывать с позиций накопления поврежденности, основываясь на аппарате механики поврежденности [23-25], согласно которому вводится мера поврежденности материала, как частный вариант скалярная величина , принимающая значение от 0 до 1. При значении , равном 1, в материальной точке среды образуется макротрещина. Экспериментально доказано [26-28], что пластичность металлов и сплавов зависит от безразмерных характеристик напряженного состояния, построенных на базе трех инвариантов тензора напряжений, например показателя напряженного состояния и параметра Лоде-Надаи , где - среднее нормальное напряжение; T - интенсивность касательных напряжений, , , - главные напряжения. В литературе предложено много феноменологических математических моделей накопления поврежденности [24, 29-32]. Детальный и достаточно полный обзор таких моделей сделан в работе [33]. Аргументами феноменологических моделей накопления поврежденности в материальной точке среды являются либо величина предельной пластичности как функция от показателей напряженного состояния, либо некоторая величина, зависящая от инвариантов тензора напряжений. Для получения информации о предельной пластичности проводят несколько видов испытаний, в которых варьируются значения выбранных характеристик напряженного состояния [26-28]. В работе [34] представлен обзор подходов и методов получения данной информации, а также описан разработанный комплекс испытаний, позволяющий без применения техники высоких давлений определять предельную пластичность металлов и сплавов в условиях горячей деформации в широком интервале изменений показателей напряженного состояния. Объектом исследования данной работы являются оболочки твэлов реакторов на быстрых нейтронах из стали ЧС86хд. Целью работы является анализ изменения напряженно-деформированного состояния тонкостенного кольцевого образца с надрезом из стали ЧС86хд при его внецентренном растяжении на основе конечно-элементного моделирования. Результаты данного анализа могут служить основой для выбора схем проведения испытаний на предельную пластичность рассматриваемой стали. Проведенный информационный поиск в электронных библиотеках ScienceDirect и eLIBRARY с глубиной поиска 25 лет не выявил примеров моделирования рассматриваемого процесса. 1. Постановка задачи На рис. 2 представлена расчетная схема испытания. В силу симметрии схемы нагружения рассмотрена половина тонкостенного кольцевого образца. Нагружающая сила F приложена в точке D, перемещение u данной точки равно половине суммарного перемещения U захватов испытательной машины. Здесь R1 и R2 - внешний и внутренний радиусы кольцевого образца; W - ширина стенки кольца; a - ширина стенки кольца в месте надреза; C0 - начальное (до нагружения) расстояние от оси симметрии до точки D. Образец имеет угловой надрез с радиусом в вершине надреза. Ширина кольцевого образца в испытаниях выбирается исходя из обеспечения в образце условия плоской деформации при нагружении. Для этого ширина кольца как минимум в десять раз превосходит толщину его стенки в месте надреза. Нагружение образца задается перемещением u в точке D захвата испытательной машины в вертикальном направлении. Перемещение в вертикальном направлении на линии АВ отсутствует. Рис. 2. Расчетная схема нагружения кольцевого образца с надрезом в испытании на внецентренное растяжение Fig. 2. The loading scheme of a thin-walled circular single-edge-notch specimen in the eccentric tension test Все расчеты напряженно-деформированного состояния кольцевого образца при его внецентренном растяжении выполнены методом конечных элементов с использованием компьютерной программы, разработанной в ИМАШ УрО РАН. Рассматривалась упругопластическая постановка задачи для плоского деформированного состояния. Нагрузку задавали мелкими шагами. На каждом малом шаге приращения нагрузки на интервале времени алгоритм вычислений основан на принципе виртуальной мощности в приращениях, уравнение которого имеет вид (1) Здесь - тензор напряжений Коши; - плотность поверхностных сил; - вариация кинематически допустимых полей скоростей перемещений; - набла-оператор; , - объем и поверхность деформируемого тела в актуальной конфигурации соответственно; , - элементы объема и площади поверхности деформируемого тела в актуальной конфигурации соответственно; точкой и двумя точками обозначены соответственно скалярное и двойное скалярное произведение тензоров. Дифференцируя по времени интегралы в уравнении (1) по подвижным объему и поверхности и разделив полученное равенство на , имеем (2) где - вектор скорости перемещения материальной точки; - градиент скорости перемещений; - единичная внешняя нормаль в точках поверхности , точкой сверху обозначена полная производная по времени. Равенство, аналогичное равенству (2), для решения краевой задачи, названное обновляемой Лагранжевой формулировкой (updated Lagrangian formulation), получено с использованием второго тензора напряжений Пиола-Кирхгоффа в работе [35]. Для первого тензора напряжений Пиола-Кирхгоффа оно приведено в работе [36]. Формула для скоростной составляющей равенства (1) для тензора напряжений Коши выведена в работе [37]. В равенстве (2) использовали следующие определяющие соотношения, полученные в работе [38]: , (3) , , , условие текучести Мизеса . (4) Здесь , - коэффициенты Ламе; - единичный тензор; - тензор скоростей деформаций; - девиатор тензора напряжений; - среднее нормальное напряжение, - объемный модуль упругости; - относительное изменение индивидуального объема бесконечно малой частицы среды; - интенсивность касательных напряжений; - напряжение текучести при сдвиге; - числовой коэффициент, принимающий значения =0 при < 0 или при = 0 и =1 при = 0, ; - параметр упрочнения, , - компоненты тензора скоростей пластических деформаций в декартовой системе координат. Равенство (3) получено c использованием коротационной производной Коттер и Ривлина к тензору напряжений Коши, применение которой обосновано в работе [38]. На каждом малом шаге нагрузки к равенству (2) с подставленными в него определяющими соотношениями (3) применяли конечно-элементную аппроксимацию [39] и решали полученную систему линейных алгебраических уравнений, в которой неизвестными являлись компоненты вектора скорости в узлах сетки конечных элементов. В расчетах использовали четырехугольные изопараметрические элементы, образующие регулярную сетку. Скорость параметра упрочнения в равенстве (3) определяли итерационно методом начальных деформаций [40, 41]. На каждой такой итерации условие текучести Мизеса (4) удовлетворяли также итерационно методом Ньютона с использованием обобщенного трапецеидального правила (generalized trapezoidal rule) [42]. Шаг нагрузки в виде малого перемещения рассчитывался в программе из условия обеспечения в начальный момент нагружения максимальной по всем конечным элементам величины интенсивности напряжений сдвига T, не превышающей 0,8 от величины начального предела текучести материала кольцевого образца на сдвиг, в данном случае равного . Это обеспечивало устойчивость расчетов в условиях больших пластических деформаций. 2. Результаты компьютерного моделирования В расчетах для материала образца из стали ЧС86хд задавали модуль Юнга и коэффициент Пуассона, равными соответственно 187 ГПА и 0,2. Напряжение текучести при нагружении вычисляли по формуле , где = 439 МПа; =14,86; = 0,216. В расчетах задали следующие применяемые в экспериментах размеры (в мм) кольцевого образца: R1 = 3,05, R2 = 3,45, С0 = 1,6, W = 0,4, a = 0,28, ширина кольца 4,15 мм, радиус в вершине надреза 0,03 мм, угол надреза 30º. На рис. 3 приведена рассчитанная кривая изменения силы растяжения F кольца от перемещения захвата u. Кривая имеет два возрастающих прямолинейных участка и соединяющую их закругленную часть. Угол наклона к горизонтальной оси у первого прямолинейного участка кривой существенно больше, чем у второго. На данной кривой выделили пять точек, в которых проанализировали напряженно-деформированное состояние кольцевого образца при его внецентренном растяжении. Перемещение захвата u в этих точках равняется соответственно 0,1, 0,26, 0,51, 1,2 и 2 мм. На рис. 4 для этих точек представлены в области надреза образца распределения значений меры пластической деформации , которая является степенью пластической деформации сдвига. На всех этих рисунках белый цвет конечного элемента свидетельствует о том, что данный элемент деформируется только упруго. Рис. 3. Рассчитанное изменение силы растяжения F кольцевого образца от перемещения захвата u Fig. 3. The calculated change of the tensile force F in the circular specimen dependent on the grip displacement u В точке 1 в вершине радиуса выреза кольцевого образца начинается пластическая деформация. В точке 2 пластическая деформация появляется со стороны наружного радиуса в области выреза кольца (рис. 4, а). В точке 3 в месте перегиба кривой нижняя и верхняя зоны пластической деформации смыкаются (рис. 4, б). В точке 4 пластическая деформации распространяется на всю область выреза кольца. В точке 5 при большом перемещении захвата испытательной машины пластическая область охватывает только зону выреза кольца и небольшие слои, примыкающие к его внутреннему и наружному радиусам (рис. 5, а). Как видно из рис. 4 и 5, деформированное и напряженное состояния в зоне надреза кольца существенно неоднородны. Самые большие значения степени пластической деформации сдвига c имеют место непосредственно в вершине надреза (рис. 5, а). В нижней половине по толщине стенки кольца преобладают растягивающие напряжения, в верхней - сжимающие. Перед радиусом выреза на некотором расстоянии от него выделяется область с наибольшими растягивающими напряжениями и положительными значениями показателя напряженного состояния , лежащими в пределах 2,14-2,75 при u = 2 (рис. 5, б). При охвате всей зоны выреза кольца пластическими деформациями c c а б Рис. 4. Распределение степени пластической деформации сдвига при перемещениях захвата u, равных 0,26 мм (а) и 0,51 мм (б) (соответствует точкам 2 и 3 на рис. 3) Fig. 4. The distribution of plastic shear strain at the grip displacement u, equal to 0.26 mm (a) and 0.51 mm (b). This corresponds to points 2 and 3 in Fig. 3 c μσ σ0/T а б Рис. 5. Распределение степени пластической деформации сдвига c (а), показателя напряженного состояния (б) и параметра Надаи-Лоде (в) в области пластической деформации при u = 2 мм (точка 5 на рис. 3) Fig. 5. Distribution of plastic shear strain c (а), stress state indicator (b) and Nadai-Lode stress state parameter (c) in plastic deformation region at u=2 mm (point 5 in Fig. 3) в напряженное состояние в этой зоне становится близким к состоянию при чистом сдвиге, так как значения параметра Лоде-Надаи близко к нулю (см. рис. 5, в). Участок кривой нагружения кольцевого образца после точки перегиба, в которой происходит слияние верней и нижней областей пластических деформаций, является монотонно возрастающим и практически прямолинейным (см. рис. 3). Отклонение на этом участке от монотонного возрастания и понижение экспериментальной кривой нагрузки (кривые 1 и 2 на рис. 1) свидетельствуют о начале образования макротрещины в вершине надреза и ее развитии вплоть до начала резкого падения нагрузки, когда образец разделяется на две части. Поскольку пластические деформации в образце начинаются при малом значении перемещения захвата машины в начале первого прямолинейного участка кривой нагружения, разрушение образца, происходящее на этом участке кривой нагружения (кривая 3 на рис. 1), является квазихрупким, так как разрушению предшествуют небольшие пластические деформации. Заключение Компьютерное моделирование процесса внецентренного растяжения кольцевого образца с надрезом следует использовать для анализа опытных данных. Компьютерная программа имитирует работу абсолютно жесткой испытательной машины. Поэтому результаты моделирования позволяют оценить жесткость испытательного оборудования, что следует учитывать при анализе экспериментальных кривых нагружения кольцевого образца. Анализ выполненных расчетов показал следующее: - кривая зависимости силы растяжения образца от перемещения захвата испытательной машины состоит из двух возрастающих прямолинейных участков и соединяющей их закругленной части. Угол наклона к горизонтальной оси у первого прямолинейного участка кривой существенно больше, чем у второго; - пластические деформации начинаются в области, непосредственно прилегающей к вершине радиуса выреза кольца, при достаточно малом перемещении захвата машины; - в конце участка перегиба кривой нагружения нижняя и верхняя зоны пластической деформации в области выреза кольца смыкаются; - напряженно-деформированное состояние в зоне выреза кольца существенно неоднородно и изменяется в процессе нагружения. В нижней ее половине преобладают растягивающие напряжения, в верхней - сжимающие; - перед радиусом выреза на некотором расстоянии от него выделяется область с наибольшими растягивающими напряжениями и положительными значениями показателя напряженного состояния , что определяет рост поврежденности материала образца в этой части и образование и развитие макротрещины; - при охвате всей зоны выреза кольца пластическими деформациями напряженное состояние в этой зоне становится близким к чистому сдвигу; - отклонение после перегиба от монотонного возрастания и понижение экспериментальной кривой нагрузки свидетельствует о начале образования макротрещины в зоне его надреза и ее развитии; - разрушение образца на первом прямолинейном участке кривой нагружения является квазихрупким, так как разрушению предшествуют небольшие пластические деформации.

About the authors

A V Konovalov

Institute of Engineering Science Ural Branch of Russian Academy of Sciences

A V Kozlov

Joint stock company “Institute of Nuclear Materials”

D A Konovalov

Institute of Engineering Science Ural Branch of Russian Academy of Sciences

A S Partin

Institute of Engineering Science Ural Branch of Russian Academy of Sciences

References

Statistics

Views

Abstract - 225

PDF (Russian) - 73