Full Text

Введение Основными методами решения упругопластических краевых задач являются метод конечных разностей [1], вариационно-разностный метод [2], метод конечных элементов (МКЭ) [3], метод граничных элементов (МГЭ) [4] и др. Известно, что если область задания упругопластических краевых задач имеет сложную форму, то удобно использовать методы МКЭ и МГЭ. Метод упругих решений, разработанный А.А. Ильюшиным [5], позволяет свести упругопластическую краевую задачу к последовательности упругих задач с переменной правой частью в уравнениях. В этой статье метод упругих решений применяется для конечно-разностных уравнений разрешенных относительно центральных узловых перемещений во внутренних точках. Заметим, что конечно-разностные аналоги краевых условий второго типа также решены относительно граничных узловых перемещений. Рассмотрены упругопластические краевые задачи для изотропного и трансверсально изотропного параллелепипедов при различных краевых и граничных условиях. Упругопластические краевые задачи были сформулированы на основе деформационных теорий пластичности изотропных [5] и трансверсально изотропных тел [2]. Заметим, что аналогичные задачи об упругом изотропном параллелепипеде были решены в работах Филоненко - Бородича [7], Победри [2] и др. Во втором параграфе сформулирована упругопластическая краевая задача, основанная на деформационной теории пластичности для изотропных и трансверсально изотропных тел, которые состоят из уравнения равновесия, определяющего соотношения деформационной теории пластичности и соотношения Коши с соответствующими краевыми и граничными условиями. Задача сведена к системе трех нелинейных дифференциальных уравнений в частных производных относительно перемещений. Определяющие соотношения деформационных теорий пластичности записаны для кусочно-линейной диаграммы деформирований. В третьем параграфе построены конечно-разностные уравнения для параллелепипеда по деформационной теории трансверсально изотропных тел [8, 9]. Приведены разностные уравнения и граничные условия, разрешенные относительно узловых перемещений и организация итерационных процессов для этих уравнений. При этом начальные приближения считаются тривиальными. Решена задача о равновесии упругопластического трансверсально изотропного параллелепипеда под действием куполообразной нагрузки, приложенной по двум противоположным граням, перпендикулярным к оси ОХ. При этом остальные грани свободны от нагрузок. Результаты были сопоставлены с известными решениями, показана их достаточная близость. 1. Краевые задачи деформационных теорий пластичности для изотропных и трансверсально изотропных тел Упругопластическая краевая задача, основанная на деформационной теории пластичности [10], состоит: - из уравнения равновесия ; (1) - определяющего соотношения деформационной теории Ильюшина [5] , (2) где ; (3) - соотношения Коши (4) с начальными и краевыми условиями , (5) где - коэффициенты Ляме; - девиатор тензора деформации; - объемная сила; - символ Кронекера. В уравнении (2) в случае кусочно-линейной диаграммы деформирования значение напряжения может быть заменено выражением , (6) где - касательный модуль; - интенсивность тензора деформации; - предел текучести. С учетом последнего соотношения (6) определяющие соотношения деформационной теории пластичности принимают вид: , , , , (7) Подставляя уравнения (6) и (2) в уравнение (1), получаем: (8) где при имеет следующую форму: Определяющее соотношение (2)-(3) в случае трансверсально изотропных тел принимает вид [6]: (9) где (10) и представляет собой деформационную теорию для трансверсально изотропных тел. В уравнениях (9)-(10), и - интенсивности тензора напряжений и деформаций соответственно. По аналогии с выражением (6) в случае кусочно-линейной диаграммы деформирования , могут быть представлены в следующем виде: (11) где , , Подставляя выражение (11) в уравнения (9)-(10), получаем определяющее соотношение деформационной теории пластичности трансверсально изотропных тел для кусочно-линейной диаграммы деформирования: (12) где - пределы упругости; - трансверсально изотропный тензор четвертого ранга: (13) Подставляя соотношения (13) и (12) в уравнение (1), получаем: (14) где представляет собой пластическую часть рассматриваемых уравнений и имеет вид при (15) согласно методу упругих решений [1] вычисляется на основе результатов из предыдущего приближения. Заметим, что уравнения (8), (14) представляют собой конечно-разностные уравнения краевых задач для изотропного и трансверсально изотропного параллелепипедов Ω{ , } соответственно. Боковые поверхности параллелепипеда свободны от нагрузок, а на противоположных сторонах параллелепипеда, перпендикулярных оси ОХ, применяется куполообразная нагрузка, т.е. (15a) где Граничные условия (15а) в случае деформационной теории пластичности Ильюшина при имеют вид: (16) С учетом (10) граничные условия для деформационной теории пластичности трансверсально изотропных тел при могут быть записаны в следующей форме: (17) 2. Конечно-разностные аналоги краевых задач деформационной теории пластичности трансверсально изотропных тел Пусть упругопластическая краевая задача (1)-(5), основанная на деформационной теории пластичности, рассматривается в области Для построения сеточных уравнений рассмотрим три набора параллельных линий, где . Тогда, заменяя производные в (1)-(5) с соответствующими конечно-разностными отношениями, можно найти следующие уравнения: (18) (19) (20) Разрешая конечно-разностные уравнения (18)-(20) относительно , , , организуем следующий итерационный процесс: (21) (22) (23) Следует отметить, что соотношения (21)-(23) рассматриваются во внутренних точках параллелепипеда. Напомним, что боковые поверхности параллелепипеда свободны от нагрузок, а куполообразная нагрузка приложена на противоположных гранях, перпендикулярных к оси OX. Дискретный аналог граничных условий на гранях, перпендикулярных к оси ОХ (16), имеет вид: (24) (25) Разрешая конечно-разностное уравнение (24)-(25) относительно перемещений относительно граничных узловых точек, можно найти, что , (26) Граничные условия для перемещений не вызывают особых усилий. Начальное приближение итерационного процесса считается тривиальным. На основе описанного алгоритма разработано программное обеспечение на языке C++, где упругие константы имели следующие значения: В табл. 1 приведены точные и приближенные значения перемещений задачи о сжатии параллелепипеда равномерно распределенной нагрузкой по противоположным граням различными методами в некоторых узлах. Таблица 1 Значения перемещений Методы u(3,4,3) v(3,2,1) w(3,5,4) Одноступенчатый метод 4.79e-02 -8.05e-03 -7.55e-04 Двухступенчатый метод 4.80e-02 -8.19e-03 -7.56e-04 Предлагаемый метод 4.55e-02 -8.09e-03 -7.36e-04 В табл. 2 приведены значения компонентов тензора напряжений в некоторых точках параллелепипеда, полученных методом упругих решений. Таблица 2 Значения компонентов тензора напряжений Методы (1,5,5) (1,3,5) (1,3,4) Метод упругих решений -3,76 -0,578 -0,765 Одноступенчатый метод -3,76 -0,578 -0,776 Двухступенчатый метод -3,75 -0,582 -0,765 Предлагаемый метод -3,78 -0,3974 -0,5218 Заметим, что задача является симметричной и максимальное значение перемещения достигается в середине параллелепипеда, в граничных узлах значения перемещения, полученные по предлагаемому методу, равны нулю. В первых трех методах в табл. 2 используется вариационно-разностный метод построения разностных схем [11]. В этих методах значения перемещения в граничных узлах не будет равным нулю. Ниже приводятся значения перемещения (табл. 3). Таблица 3 Значения перемещения в плоскости YOZ при х = 0,2 y z 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 0,1 0,0597 0,1409 0,2290 0,2978 0,3238 0,2978 0,2290 0,1409 0,0597 0,2 0,1386 0,3268 0,5324 0,6933 0,7541 0,6933 0,5324 0,3268 0,1386 0,3 0,2228 0,5268 0,8604 1,1218 1,2208 1,1218 0,8604 0,5268 0,2228 0,4 0,2880 0,6823 1,1159 1,4561 1,5849 1,4561 1,1159 0,6823 0,2880 0,5 0,3126 0,7409 1,2124 1,5824 1,7225 1,5824 1,2124 0,7409 0,3126 Рис. 1. Графическое представление значения перемещения в плоскости YOZ при х = 0,2 Значения перемещения в плоскости YOZ при х = 0,5 равно нулю, так как задача является симметричной. Исследованы распространение зоны пластичности и влияние анизотропии на их распределение. Значение интенсивности деформации в изотропном случае: Сечения 1 2 3 4 5 6 7 8 9 0,1 0,25 0,4 0,5 0,6 0,5 0,4 0,25 0,1 Рис. 2. Интенсивность деформации в изотропном случае при х = 0,5 Значение интенсивности деформации по : Сечения 1 2 3 4 5 6 7 8 9 0,35 0,3 0,24 0,14 0,04 0,14 0,24 0,3 0,35 Рис. 3. Интенсивность деформации по pu при х = 0,1 и 0,9 Значение интенсивности деформации по qu Сечения 1 2 3 4 5 6 7 8 9 0,06 0,05 0,04 0,03 0,02 0,03 0,04 0,05 0,06 Рис. 4. Интенсивность деформации по при х = 0,1 и 0,9 Вывод Сформулированы упругопластические краевые задачи для изотропных и трансверсально изотропных параллелепипедов. Конечно-разностные уравнения, построенные отдельно для внутренних и краевых условий, разрешены относительно центральных и граничных узловых перемещений. Итерационный процесс, организованный на основе полученных нелинейных конечно-разностных соотношений, при тривиальных начальных данных показывает хорошую сходимость и это, по-видимому, связано с выполнением условия диагонального преобладания для матриц системы разностных уравнений. С другой стороны, разностные уравнения являются симметричными и имеют порядок аппроксимации O(h2) во внутренних точках. Необходимо отметить, что в случае второй краевой задачи теории пластичности граничные условия удовлетворяются также итерационным методом в рамках требуемой точности. В качестве примера решены упругопластические задачи о равновесии изотропного и трансверсально изотропного параллелепипеда при двух краевых условиях и получены совпадающие с известными решениями результаты, что показывает справедливость применяемой методики.

About the authors

A. A Khaldjigitov

Tashkent University of Information Technologies

U. E Adambaev

National University of Uzbekistan

M. R Badadjanov

Tashkent University of Information Technologies

References

Statistics

Views

Abstract - 123

PDF (Russian) - 54

Refbacks

• There are currently no refbacks.