Full Text

Введение Качество вскрытия нефтяных пластов бурением существенно зависит от шламового режима в скважине. При бурении нефтяных скважин нельзя решать вопрос с позиции только максимального удаления шлама из скважины и очистки забоя - в отдельных случаях шлам в скважине технологически необходим. Так, при вскрытии бурением с прямой промывкой нефтяных пластов, сложенных песками, шлам выполняет функции механического кольматанта стенок скважины, повышая их устойчивость и снижая способность пласта в процессе вскрытия. Вскрытие нефтяных пластов приводит в конечном счете к снижению проницаемости нефтяных пород и дебита скважин. При вскрытии нефтяных пластов, представленных трещиноватыми породами, во избежание закупорки трещин проникающим шламом важное значение имеет увеличение крупности шлама при выборе технологии вскрытия пласта [1-4]. Исследование закономерностей кольматажа пор При бурении с прямой промывкой нефтяных пластов, сложенных песками, шлам является механическим кольматантом стенок скважины, повышает их устойчивость в процессе вскрытия. Если глинизация нефтяных песков достаточно подробно изучена и дана ее количественная оценка, то механический кольматаж стенок скважины при вскрытии вращательным бурением с прямой промывкой нефти изучен недостаточно. В практике бурения нефтяных пластов с прямой промывкой нефти установлено, что удельное поглощение нефти при вскрытии в десятки и сотни раз меньше, чем удельное нефтепроявление после освоения скважины. Было также установлено, что с увеличением крупности зерен нефтяных песков, слагающих пласт, удельное нефтепоглощение увеличивается от 0,15 до 0,4 м3 промывочной нефти на 1 м вскрытого пласта. Это ограничивало возможность вскрытия с прямой промывкой нефти пластов, представленных крупнозернистыми гравелистыми песками. Отсутствие критериев количественной оценки интенсивности механического кольматажа при различных режимах промывки, а также теоретических исследований в этом направлении послужило основанием для проведения теоретических и экспериментальных работ. Были исследованы возможности использования нефтяных суспензий для вскрытия пласта с последующим удалением зоны кольматажа и восстановлением естественной пористости и проницаемости нефтяных пород. Была предпринята попытка создания новой модели механического кольматажа мелкопесчаными и пылеватыми частицами и выполнена экспериментальная проверка теоретических положений. При разработке теории приняты следующие гипотезы о физической сущности кольматажа [1, 5]: 1. Пласт из обводненных песков, через который течет фильтрационный поток, представим состоящим из некоторого множества элементарных трубок нефтетока со средней площадью поперечного сечения. 2. Фильтрационный поток, несущий взвешенные твердые песчаные частицы суспензии, подчиняется закону Дарси где v - скорость фильтрации; k - коэффициент фильтрации; i - гидравлический градиент. Будем считать на первом этапе, что твердые частицы суспензии имеют одинаковый диаметр D, а поперечное сечение элементарной трубки нефтетока перед началом кольматажа меняется по длине пути фильтрации от максимального диаметра пор dmax до минимального dmin. Пусть диаметр кольматанта таков, что в трубках нефтетока встречаются критические сечения, для которых d < D. Дойдя до критического сечения, частица застревает, и все частицы, движущиеся вслед за ней, оседают в трубке нефтетока [2, 6, 7]. Обозначим через s длину свободного пробега частицы вдоль трубки нефтетока до критического значения. Очевидно, s - случайная величина. Пусть x - произвольное расстояние вдоль трубки нефтетока. Очевидно, вероятность того, что трубка закольматируется на участке Dx, будет пропорциональна Dx с точностью до бесконечно малых высшего порядка. Тогда, пользуясь аппаратом теории вероятностей, при принятой схематизации процесса кольматажа нетрудно получить законы распределения вероятностей R(x) и Q(x), , . В приведенных выражениях Q(x) - закон распределения вероятностей а . При выводе выражений предполагалось l = const, что справедливо вследствие начальной однородности пористой среды. В общем случае l есть функция координаты s. Тогда будем иметь Если по окончании процесса кольматажа взять достаточно большое значение потока, содержащего множество элементарных трубок нефтетока, то, согласно закону больших чисел, вероятность R(x) в сечении с координатной x определяет относительное число закольматированных трубок нефтетока [8-9]. Пусть k0 и k1 - коэффициенты фильтрации соответственно в незакольматированной и закольматированной частях сечения. Тогда средний для всего сечения коэффициент фильтрации будет (1) В этом выражении k1 - переменная величина, характеризующая изменение коэффициента фильтрации во времени и в фиксированном сечении кольматируемых песков. Для описания процесса кольматажа во времени в сечении с фиксированной координатой также справедлив экспоненциальный закон распределения вероятностей . Тогда среднее значение коэффициента фильтрации поверхностного слоя в произвольный момент времени можно представить в виде (2) где k2 - коэффициент фильтрации по окончании процесса кольматажа в данных условиях. Из этого получим (3) где l и d - параметры, определяемые экспериментально. Полученные теоретические зависимости проверены в лабораторных условиях на простой опытной установке с плоской фильтрацией (рис. 1). Исследовались отдельные фракции песков, соответствующие основным разновидностям - от мелких до гравелистых. Рис. 1. Схема установки для исследования механического кольматажа: 1 - миксер; 2 - корпус из органического стекла; 3 - нефтяной бак с кольматирующей суспензией; 4 - наклонные пьезометры; 5 - противосуффозионный фильтр; 6 - кольматируемый грунт Для измерения напоров по длине пути фильтрации был установлен ряд наклонных пьезометров в фиксированных сечениях кольматируемых нефтяных песков. Опыты проводили на уплотненных образцах. Фильтрация осуществлялась из напорного бака, наполненного кольматирующей суспензией [10-12]. Для предотвращения отстаивания суспензии были установлены два миксера, непрерывно ее перемешивающие. Кроме напоров, в различных сечениях образцов измеряли расход фильтрующейся взвеси путем сбора профильтровавшейся нефти в мерный цилиндр и определяли концентрацию суспензии на входе и выходе из установки. Кольматаж осуществляли суспензиями различных концентраций с различной крупностью зерен кольматанта. Кроме того, в отдельных сериях опытов меняли начальный напор. Для всех видов песков определяли критический градиент как при отсутствии, так и при наличии закольматированного слоя. Процесс обрушения песчаной стенки при снижении разности напоров снимали на кинопленку. Опытные значения коэффициентов фильтрации в различных сечениях образцов определяли, пользуясь законом Дарси. На рис. 2 и 3 сравниваются коэффициенты фильтрации, вычисленные по формулам (2), (3), с их экспериментальными значениями. Рис. 2. График изменения коэффициента фильтрации по длине в различные моменты времени (песок фракции 0,25-0,5 мм, кольматант - 0,01-0,05 мм, концентрация - 3,9 г/л, k0 = 0,1259 см/с, d = 1,3, l = 0,4): 1 - теоретическая кривая; 2 - опытная кривая для t = 1 мин; 3 - то же для t = 2 мин; 4 - то же для t = 10 мин Рис. 3. График изменения коэффициента фильтрации во времени (песок фракции 0,25-0,5 мм, кольматант - 0,01-0,05 мм, концентрация - 3,9 г/л, k = 0,1259 см/с, Kк = 0,0003 см/с, d = 1,3, x = 0): 1 - теоретическая кривая; 2 - опытная кривая На рис. 2 и 3 видно, что предложенные теоретические зависимости вполне удовлетворительно согласуются с опытными данными. При оптимальных соотношениях указанных диаметров кольматаж наиболее быстро протекает во времени при минимальной глубине проникания частиц суспензии в исследуемые нефтяные пески. Для всех исследованных песчаных фракций (от пылеватых до гравелистых) оптимальные соотношения dk/dч составляют 0,1. Эти результаты исследований имеют важное практическое значение. Кольматаж околостенного массива, вскрытого скважиной нефтяного пласта, играет важную роль при оценке устойчивости стенок скважины и сокращении удельного нефтепоглощения при вскрытии пласта. Выполненные исследования позволяют сделать количественную оценку [13-15]: размер песчаной фракции, мм - 2-5; 1-2; 0,5-1; 0,25-0,5; 1,1-0,25; оптимальный размер кольматанта, мм - 0,2-0,5; 0,1-0,2; 0,05-0,1; 0,01-0,05; 0,005-0,01. Критический избыточный гидростатический напор DНкр для поддержания стенки скважины в устойчивом состоянии с учетом кольматажа определится по формуле (4) где g0 - объемная масса породы; k1 - коэффициент фильтрации по окончании кольматажа; r0 - радиус скважины; r2 - радиус влияния скважины; r - плотность воды; е - коэффициент пористости пород; j - угол внутреннего трения водоносных песков; kэкв - эквивалентный коэффициент фильтрации. Расход нефти, требуемый для обеспечения устойчивости стенок скважины при вскрытии нефтяных песков с прямой промывкой нефти с учетом кольматажа, определится по формуле (5) где h - мощность вскрываемого пласта. При отсутствии кольматажа расход нефти можно рассчитать по формуле (6) Нетрудно убедиться, что требуемые расходы нефти и избыточные гидростатические напоры при наличии кольматанта и оптимальном режиме кольматажа снижаются в сотни раз по сравнению с соответствующими величинами при отсутствии кольматажа, что подтверждается практикой [16-19]. Вскрытие нефтяных пластов шламом выбуренной породы Таким образом, на основе изучения влияния кольматажа на устойчивость стенок скважин можно сделать вывод о возможности расширения области применения метода вскрытия нефтеносных пластов с прямой промывкой нефти вплоть до гравелистых песков и гравия при условии разработки соответствующей технологии проведения работ по вскрытию пласта. Лабораторные опыты показали, что устойчивость вертикальных стенок скважин в гравелистых песках и гравийных отложениях при наличии кольматажа может быть обеспечена при минимальных расходах технической нефти для промывки при вскрытии пласта [2]. В результате вращения колонны бурильных труб в скважине, заполненной нефтью, устанавливается состояние развитой турбулентности. Данные расчета показывают, что при бурении с промывкой нефти (кинетическая вязкость ν = 0,01 м2/с) в случае использования колонны бурильных труб диаметром 73 мм с частотой вращения » 100 об/м Re = ωr2/ν » 2,1·103. Скорость вращения жидкости пропорциональна окружной скорости бурового снаряда. В этом случае результирующая скорость w будет равна геометрической сумме скоростей: окружной nокр и поступательной с, направленной вертикально, . Эта результирующая скорость будет направлена по винтовой линии с углом подъема, зависящим от приведенных скоростей. Таким образом, результирующая скорость w будет всегда больше с, т.е. с увеличением частоты вращения бурового снаряда при прочих равных условиях очистка забоя скважины будет улучшаться. Окружная скорость движения промывочной жидкости nокр в зависимости от вращения колонны бурильных труб определяется выражением vокр » 28(V/S)1/3, где V - объем частицы; S - ее площадь. В момент вскрытия пласта с вращением колонны бурильных труб рекомендуется расчетный размер выносимых частиц шлама увеличивать в 2-3 раза, т.е. lпр/lтеор = 2/3(lпр) - размер частиц шлама, выносимых из скважины в момент вскрытия пласта с вращением бурильного вала; lтеор - теоретический (критический) размер частиц шлама, рассчитанный по формулам для условий прямолинейного движения промывочной жидкости. Не учитывается воздействие на частицу шлама фильтрационных сил, обусловленных поглощением промывочной жидкости в пласт [20-22]. Таким образом, совершенно очевидно, что каждая частица шлама (выбуренного песка) при вскрытии нефтяного пласта в процессе движения от забоя находится под действием следующих сил: подъема восходящего потока воды в скважине, инерционных от закручивания потока вращающейся колонной бурильных труб, фильтрационных от поглощения промывочной нефти пластом при его вскрытии. Скорость фильтрации нефти в незакольматированный в момент вскрытия пласт весьма значительна и может быть определена выражением (7) где QH - подача насоса; r - радиус скважины в интервале пласта; l - длина участка интенсивного поглощения; n - активная пористость нефтяных пород. Фильтрационный поток оказывает заметное влияние на частицу шлама (песка), находящегося на забое в интервале поглощения. При этом гидродинамическое давление потока на частицу песка при инфильтрации можно определить выражением (8) где с - коэффициент лобового сопротивления (гидродинамическая характеристика), принимается для условий турбулентного потока в скважине; dч - условный диаметр частицы шлама (песка); иф - скорость движения фильтрационного потока в интервале поглощения; g - ускорение свободного падения; r2 - плотность потока нефти в скважине. Весьма сложное движение частицы шлама (песка) в потоке нефти при вскрытии пласта приводит к расслоению шлама по крупности зерен в плоскости, перпендикулярной оси скважины. В результате турбулизации потока самая низкая скорость ее движения находится у стенки скважины, куда перемещаются мелкие частицы песка. Эти частицы, очевидно, подхватываются потоком нефти, инфильтрующейся в пласт, и под действием гидродинамических сил и сил трения, обусловленных давлением потока, перекрывают поры и каналы пористого коллектора пласта, сводя к минимуму его способность к нефтепоглощению и повышая устойчивость стенок скважины на осыпание [23]. Таким образом, суммарная сила, действующая на частицу шлама (песка) в турбулентном потоке в интервале поглощения пласта, - величина векторная и зависит от многих факторов. При вскрытии бурением нефтяных пластов, представленных трещиноватыми породами, выбуренный шлам вместе с промывочной жидкостью проникает в трещины. В горизонтальной трещине вместе с жидкостью движется шарообразное тело, на которое действуют четыре силы: вес тела G, направленный вниз, давление р, равное весу вытесненной телом жидкости и направленное вверх; активное давление X струи жидкости на тело, направленное в сторону движения жидкости, и сила сопротивления движению тела N, вызываемая трением частицы о поверхность канала и направленная против потока жидкости. Вес шарообразной частицы, выраженный через объем, , где d - диаметр частицы; g - ее удельный вес. Давление , где g1 - удельный вес жидкости. Активное давление потока, действующее на частицу, определяется выражением , где с - коэффициент, зависящий от формы тела, его размеров, а также числа Рейнольдса; F - площадь сопротивления тела; и - скорость движения жидкости; g - ускорение свободного падения. Сила сопротивления движению где f - коэффициент трения. Из условия равновесия, приравнивая X и N и решая относительно скорости движения жидкости и с учетом того, что F = πδ2/4, получим (9) Два первых числа в этом выражении представляют собой формулу Реттингера, в которой член выражается через коэффициент k. При значении числа Рейнольдса Rе > 1000 коэффициент k становится постоянным и зависит лишь от формы обтекаемых тел. Таким образом, критическая скорость движения частицы шлама в горизонтальной трещине может быть записана в виде формулы (10) Скорость движения жидкости в пласте на расстояние R от оси скважины при условии равномерной трещиноватости и постоянном поглощении Q может быть выражена как где na - коэффициент активной трещиноватости; m - мощность интервала поглощения. Приравнивая скорости u и v и решая уравнение относительно R, авторы получили формулу для нахождения возможной величины перемещения частицы в горизонтальной трещине при определенном диаметре d и постоянном поглощении (11) Для наклонной трещины формула примет вид (12) где a - угол наклона трещины к горизонту (знак плюс характеризует восходящие трещины, а знак минус - нисходящие). Однако расход жидкости при поглощении в общем случае не остается постоянным, а может меняться в зависимости от перепада давления и времени и определяется формулой (13) где kф - коэффициент фильтрации; р - гидростатическое давление в скважине; рпл - пластовое давление; а - коэффициент пьезопроводности; r0 - радиус скважины; t - время. Заменяя в формуле (12) расход Q через его значение, определяемое формулой (13), окончательно получаем (14) где k0 - безразмерный коэффициент, учитывающий соотношение размеров частиц шлама и канала трещины. Из формулы (14) видно, что радиус зашламования прямо пропорционален давлению жидкости на пласт. В соответствии с этим вскрытие нефтяных пластов с трещиноватыми коллекторами должно производиться, как правило, с продувкой воздухом или с применением аэрированных промывочных жидкостей. Кроме того, надежный метод борьбы с зашламованием трещин - повышение интенсивности продувки (промывки), что обеспечивает вынос с забоя более крупного шлама. Наличие шлама в жидкости, заполняющей скважину, уменьшает ускорение свободного падения бурового инструмента: (15) где g - удельный вес стали; gш - удельный вес шлама; L - высота ударного инструмента; lш - высота шламовой подушки; l - высота подъема инструмента над забоем (l = dT/d, dT - диаметр ударного инструмента; d - диаметр ствола скважины). Расчеты показывают, что ускорение падения бурового инструмента а1 в зависимости от шламового режима колеблется в пределах 5,5-6,5 м/с2. Скорость движения жидкости со шламом и в кольцевом зазоре между стенками скважины и снарядом с учетом условия неразрывности потока определяется выражением (16) Таким образом, кинетическая энергия всей системы, т.е. зашламованной промывочной жидкости и бурового инструмента, составляет сумму энергий (17) где G - вес шламового столба. При ведении спуско-подъемных операций в скважине также возникают волновые процессы. На 1000 м глубины обсаженной скважины при спуске бурильных труб с долотом возникает избыточное давление 4-5 МПа, а при подъеме - падение давления до 1,0-1,2 МПа. Для необсаженной скважины в рыхлых отложениях, заполненной глинистым раствором, избыточное давление может быть больше указанного выше. Колебание давления при спуско-подъемных операциях возрастает с увеличением вязкости промывочной жидкости, а также в результате образования сальников при бурении песчано-глинистых разрезов [24-25]. Предложена следующая формула для определения гидродинамического давления, необходимого для преодоления инерции промывочной жидкости во время спуска бурильного инструмента: (18) где g - удельный вес промывочной жидкости, кН/м3; l - глубина скважины, м; d и dТ - диаметр скважины и бурильного инструмента, м; Т - время, отсчитанное с начала спуска свечи, с. Расчеты по этой формуле показывают, что +Dрсп часто превышает давление разрыва пласта, в результате чего происходит обвал стенок скважины. При промывке скважин в процессе вращательного бурения поршневыми насосами, работа которых характеризуется пульсирующим режимом, возникают динамические импульсные процессы в скважине. По наблюдениям за откачками из скважин струйными насосами с приводом от поршневых буровых насосов установлено, что частота пульсации в скважине соответствует числу двойных ходов поршневого насоса, а величина импульсов возбуждаемого в скважине гидродинамического давления имеет перепад 0,2-0,3 МПа при частоте колебаний 75-92 в 1 мин. Очевидно, что гидродинамическая пульсация в скважине будет происходить и при работе с гидромониторными долотами [26]. Заключение Выведенная зависимость позволяет определять зону зашламования с учетом большого числа факторов как технического, так и гидродинамического характера и может быть использована для оценки эффективности технологии вскрытия нефтяных пластов в трещиноватых породах. Из вышеприведенных сведений следует, что радиус зашламования прямо пропорционален давлению жидкости на пласт. В соответствии с этим вскрытие нефтяных пластов с трещиноватыми коллекторами должно производиться, как правило, с продувкой воздухом или с применением аэрированных промывочных жидкостей. Кроме того, надежный метод борьбы с зашламованием трещин - повышение интенсивности продувки (промывки), что обеспечивает вынос с забоя более крупного шлама.

About the authors

Vasif T. Mamedov

Author for correspondence.
Email: mikailova_nigar@mail.ru
20 Azadlyg av., Baku, AZ1010, Republic of Azerbaijan

Doctor of Technical Sciences, Professor, Head of the Department of Oil and Gas Equipment

Nigiar E. Mikailova

Email: mikailova_nigar@mail.ru
20 Azadlyg av., Baku, AZ1010, Republic of Azerbaijan

student at the Department of Oil and Gas Engineering

References

Statistics

Views

Abstract - 453

PDF (Russian) - 51

PDF (English) - 47

Refbacks

• There are currently no refbacks.